ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Взаимодействие элементарных возбуждений из "Введение в теорию сверхтекучести " Таким образом, в этом случае кривая е р) оказывается в точке р = р с горизонтальной касательной (касание бесконечного порядка). [c.41] Имеющиеся в настоящее время экспериментальные нейтронографические данные [4] указывают, что, по-видимому, в сверхтекучем гелии имеет место этот последний случай, т. е. кривая е р) заканчивается в точке, где происходит распад на два ротона. [c.41] Однако к этой оценке следует относиться с осторожностью ввиду ее чрезвычайной грубости. [c.41] После этих предварительных замечаний перейдем к рассмотрению различных возможных случаев взаиплодействия элементарных возбуждений друг с другом. [c.42] Безразмерный параметр и равен приблизительно щести. Согласно (7.16) эффективное сечение достигает максимума при нулевом угле между импульсами сталкивающихся фононов. Из законов сохранения следует, что в этом случае при рассеянии не происходит изменения направлений импульсов фононов. При этом происходит лишь быстрый обмен энергиями между фононами, а следовательно, и установление энергетического равновесия в фононном газе. Процесс установления энергетического равновесия в фононном газе играет существенную роль в кинетических явлениях в сверхтекучем гелии. Точное вычи ден е времени релаксации, характеризующего установление энергетического равновесия в фононном газе, не представляется возможным, так как трудно точно сформулировать задачу. Однако с помощью результата (7.17) можно подойти к решению такой задачи в двух предельных случаях. [c.44] Сравнение полученного времени с другими временами, характеризующими различные другие процессы, показывает, что установление энергетического равновесия в фононном газе происходит очень быстро. Таким образом, во всех случаях можно предполагать наличие энергетического равновесия. [c.46] Процесс рассеяния фонона ротоном является двухфонон-ным, потому интересующие нас переходы получаются из линейного члена по в (7.28) во втором порядке теории возмущений и в первом порядке из квадратичных (по рО членов ). [c.47] Здесь пип — единичные векторы в направлении импульсов падающего и рассеянного фононов, т — единичный вектор в направлении импульса ротона. [c.47] Из вида энергетического спектра следует, что большинство ротонов будет обладать импульсами, по абсолютной величине близкими к р . Следовательно, изменения импульсов ротонов при рассеянии по своей величине будут значительно меньше р . [c.49] Для вычисления полной вероятности рассеяния ротона ротоном необходимо произвести в (7.35) интегрирование по фазовому объему рассеянной частицы. В выражении (7.36) от координат в фазовом пространстве зависит только 6-функция, содержащая закон сохранения энергии. [c.50] Мы будем интересоваться процессами наиболее вероятными для каждого типа. [c.51] Полученное соотнощение (7.45) устанавливает температурную зависимость именно той величины, которая существенно войдет в дальнейшие вычисления. [c.53] Вернуться к основной статье