ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Корреляционные функции рассеянного ноля из "Распространение волн в турбулентной атмосфере " Для упрощения задачи рассмотрим случай скалярного уравнения в приближепии дифракции Фраунгофера. Затем результаты будут распространены и на более общий случай. [c.177] У (1) — О, если эти области не перекрываются, и V (I) = V, если рассеивающий объем целиком лежит внутри указанного слоя. В общем случае V ( ) равно той части рассеивающего объема, которая лежит внутри слоя. [c.178] Это выражение отличается от аналогичной формулы (3.29) лишь заменой V на V (1). [c.178] Это время тем меньше, чем меньше угол рассеяния 0. Легко понять (рис. 30), что плоская (в среднем) часть импульса длится время Т — Тфр, а весь импульс имеет длительность Т + Тфр. [c.180] Заметим, что Д/ совпадает с величиной максимальной расстройки, при которой еще наблюдается корреляция интенсивности двух рассеянных сигналов, имеющих частоты / и / + Д/. [c.181] При обычных значениях а, 6 и величина Д/может достигать значений нескольких мегагерц, что удовлетворительно даже для целей телевидения. [c.181] В случае, если объем V достаточно мал, в его пределах поверхность эллипсоида можно заменить касательной плоскостью, и мы приходим к изложенным выше результатам. Приведенные рассуждения поясняют, какие видоизменения надо внести в наши результаты, если отказаться от приближения фраунгоферовой дифракции. В этом случае все построения формы импульса, приведенные выше, останутся в силе, если плоские границ-л движущегося слоя заменить поверхностями увеличивающегося со временем эллипсоида. [c.182] Величины (8) и (10), умноженные на А, входят в (5) в экспоненту. Величина р ограничена неравенством р Ьд, где — радиус корреляции флуктуаций 6, так как при больших значениях р подынтегральное выражение и (5) близко к нулю за счет множителя В, (р). [c.184] Условие (12) хорошо выполняется в реальных условиях при дальнем тропосферном распространетаи радиоволн. [c.185] ВИДНЫ ТОЧКИ наблюдения из центра рассеивающего объема. Однако это справедливо лишь в случае выполнения неравенства (22) и не имеет места в общем случае, когда формула (23) несправедлива. [c.188] Радиус корреляции флуктуаций определяется размерами той области, в которой заметно отлична от нуля функция Р х) (26). [c.188] О 1 2 8 Эта формула совпадает с приводившейся в 28. [c.188] Конкретные расчеты по формуле (25) производились в работах [71, 721 для различных моделей флуктуаций и их зависимости от высоты. [c.189] Следует заметить, что вид корреляционных функций сильно зависит от распределения интепсивпости флуктуаций по высоте. Поэтому на основании сравнения экспериментально определенных корреляционных функций с теоретическими едва ли можно надеяться получить какие-либо сведения о спектре турбулентных флуктуаций е. Более того, так как в реальной атмосфере распределение интенсивности флуктуаций с высотой может, вообще говоря, иметь самый причудливый вид и сильно меняться от случая к случаю, то экспериментально измеренные корреляционные функции рассеянного поля в деталях могут отличаться друг от друга весьма значительно. Можно лишь утверждать, что в случае широких диаграмм направленности радиус корреляции при поперечном (по отношению к трассе) разнесении антенн имеет порядок Я/0, а при разнесении вдоль трассы А,/0 . [c.189] Вернуться к основной статье