ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Качественная интерпретация рассеяпия из "Распространение волн в турбулентной атмосфере " Выражение (8а) для рассеянного поля является достаточно обш им, так как при его выводе не вводились какие-либо ограничения на вид падаюш,ей волны Ед, величину рассеивающего объема V и расстояние от него до точки наблюдения (за исключением того, что эта точка должна находиться в волновой зоне). [c.145] Здесь 5б(г, г ) — корреляционная функция флуктуаций е. Сделаем предположение о статистической однородности флуктуаций, т, е. будем считать, что е г, г ) = г — г ). [c.146] Следовательно, бу(х) заметно отлична от нуля лишь в области Т пространства волновых чисел с объемом порядка Т = сосредоточенной вблизи точки X = 0. [c.150] Таким образом, заметная дифракция на рассматриваемой периодической структуре будет осуществляться лишь при близких к нулю значениях ф, т. е. в случае, когда векторы jE и а параллельны (с точностью до малого угла порядка l/A Lj). Нетрудно понять, что параллельность векторов и а означает зеркальность отражения, т. е. равенство углов падения и отражения волны по отношению к плоскостям равных значений Ej. [c.154] Резюмируя, мы можем сказать, что дифракция синусоидальной пространственной дифракционной решетки имеет место лишь при соблюдении двух условий — условия зеркальности и условия Брэгга 1100]. Если хотя бы одно из этих условий не выполняется (с указанной выше точностью), падающая на такую решетку электромагнитная во тна спободно проходит через нее, не испытывая заметной дифракции. [c.154] В случае, если мы имеем целый набор периодических пространственных дифракционных решеток с различными периодами и различной ориентацией, то при заданных векторах и к , дифракция может произойти только на одной из решеток — с вектором а, параллельным к — Л,, и с величиной I, удовлетворяющей условию (8). Все остальные решетки не окажут влияния на рассеяние. [c.154] Приведенные элементарные расчеты поясняют, почему рассеяние на определенный угол, описываемое формулой (1), зависит лиигь от одной спектральной компоненты неоднородностей. [c.154] В действительности п формулу (27.26) пходит не (К), а Фе (Я), т. е. спектр, усредненный по некоторой области пространства волновых чисел объемом8я /Г. При таком усреднении в Ф К) входят, очевидно, и близкие к К спектральные компоненты. При элементарном рассмотрении, проведенном в этом параграфе, аналогичное этому обстоятельство проявилось в том, что условие зеркальности и условие Брэгга должны были выполняться с точностью до углов порядка A/L. Таким образом, в рассеянии на данный угол принимают участие близкие спектральные компоненты. [c.155] Это обстоятельство легко объясняется при помощи следующих рассуждений. Дифракция на бесконечной синусоидальной дифракционной решетке дает бесконечно узкий дифрагированный пучок в направлениях, удовлетворяющих условию Брэгга. В случае конечных размеров решетки L угловой размер дифрагированного пучка имеет порядок XjL. Это приводит к тому, что при наличии некоторого набора дифракционных решеток рассеяние на данный угол обусловлено не только той решеткой, которая в точности удовлетворяет условию Брэгга, но и близкими по размерам и ориентации решетками, основные максимумы которых не совпадают с избранным направлением, но дифракция от которых захватывает данное направление за счет расплывания дифрагированных пучков. [c.155] Таким образом, угловой радиус корреляции рассеянного поля имеет порядок Х/Ь. [c.156] Таким образом, линейный радиус корреляции при поперечном разносе точек наблюдения имеет порядок Хг/Ь. [c.156] Вернуться к основной статье