ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Анализ поляризованного свега из "Общий курс физики Оптика Т 4 " Поляризационная призма состоит из двух или более трехгран-ных призм из одноосного кристалла с одинаковой или различной ориентацией оптических осей, склеенных между собой прозрачными веществами или разделенных воздушной прослойкой. Для склейки применяются канадский бальзам (пд = 1,550), льняное масло по = 1,49), глицерин по = 1,474) и другие материалы. Для работы в ультрафиолетовой части спектра применяют призмы, склеенные глицерином, касторовым маслом, а также призмы с воздушной прослойкой. [c.464] КИМ слоем канадского баль-зама. [c.465] МИ падающего пучка, удовлетворяющими этому условию, определяет так называемую апертуру полной поляризации призмы. Для призмы Николя она составляет 29°, а отношение длины призмы к ее ширине — 3,28 (см. задачу 1 к этому параграфу). [c.466] Чтобы необыкновенная волна не испытывала полного отражения, угол падения ср должен удовлетворять условию ф 8,705349°. [c.469] Рассмотрим теперь случай естественного кристалла, когда у = 71°. Вычи- У1ения для обыкновенной волны остаются без всяких изменений. Вычисления же для необыкновенной волны сильно упрощаются благодаря случайному соотношению р -1- V = 135°, и следовательно, sin (Р у) = — os (0 + у). Приводим окончательные результаты Пц = 1,564955, = 82,0728°, ф = 12,46454°, е = 23,59°, Uh = 3,25. По сравнению с предыдущим случаем параметры поляризационной призмы ухудшились. [c.470] Если падающий свет естественный или поляризован по кругу, то при вращении николя интенсивность проходящего света меняться не будет. Для отличия одного случая от другого применяется пластинка в четверть волны (короче, /4) или компенсатор. Пластинка в четверть волны есть кристаллическая пластинка, которая вносит дополнительную разность фаз в я/2 между проходящими через нее лучами, поляризованными во взаимно перпендикулярных плоскостях. Эти плоскости определяют в плоскости пластинки два направления, называемые главными направлениями пластинки. Обычно пластинка Я,/4 вырезается из одноосного кристалла (например,-кварца) параллельно его оптической оси. Тогда дополнительная разность фаз в я/2 вносится между обыкновенным и необыкновенным лучами. Но пластинку Я,/4 можно изготовить и из двуосного кристалла, например слюды. В дальнейшем для определенности предполагается, что пластинка /4 вырезана из одноосного кристалла. В свете, поляризованном по кругу, разность фаз между любыми двумя взаимно перпендикулярными колебаниями равна н=я/2. Если на пути такого света поставить пластинку Я./4, то она внесет дополнительную разность фаз =Ья/2. Результирующая разность фаз получится О или я, и свет станет поляризованным линейно. Его можно полностью погасить поворотом николя. Если же падающий свет естественный, то он останется таковым и после прохождения через пластинку Я,/4. В этом случае гашения не будет. [c.472] Результаты можно резюмировать в виде следующего правила. Пусть в исходном положении плоскость главного сечения николя проходит через оптическую ось пластинки Я/4. Положительным считается вращение николя вправо, отрицательным — влево если смотреть против направления распространения света, выходящего из николя). Тогда, если знаки кристаллической пластинки Я/4 и вращения николя одинаковы, то круговая поляризация левая, если же они разные, то правая. [c.473] 1) d==-r-— -г = 27 мкм 2)сг = -——--=16,2 мкм. [c.476] Линейная поляризация сохранится, но плоскость колебаний будет наклонена к оптической оси под углом р = — а, т. е. повернется на угол 2а. В частности, когда а = 45°, плоскость колебаний повернется на 90°. [c.476] Свет будет поляризован по левому кругу. [c.477] Свет останется линейно поляризованным, но плоскость колебаний электрического вектора повернется на угол 2а и станет симметрично расположенной со своим исходным положением относительно оси пластинки в полволны. [c.477] Отсюда получаем для интенсивности. [c.478] Если же sin 2а О, то в первом случае будет максимум, а во втором — минимум интенсивности. Во всех случаях в поле зрения будут видны чередующиеся свет-дье и темные полосы. При вращении клина будет меняться угол а, а с ним и интенсивность в каждой точке клина. При углах а = 90, 180 и 270° весь клин будет освещен равномерно, а при углах а = 45, 135, 225, 315° будет наблюдаться наибольший контраст темных и светлых полос. При переходе через углы а = 90, 180, 270° темные полосы будут переходить в светлые, а светлые — в темные. [c.479] Решение. Разложим мысленно световую волну на две составляющие, электрические векторы которых взаимно перпендикулярны и параллельны главным осям пластинки. При введении пластинки интерференционные полосы от каждой составляющей сместятся. Если введенная пластинка является пластинкой в полволны, то разность смещений составит половину ширины полосы. В этом случае при введении пластинки интерференционные полосы пропадут. При введении поляроида они появятся вновь. [c.479] Исключение составляет случай, когда оси поляроида наклонены под углом 45° к осям пластинки. В этом случае интерференционные полосы наблюдаться не будут. [c.479] Плоская световая волна эллип- Рис. 275. [c.479] Вернуться к основной статье