ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Вывод формул Френеля в молекулярной оптике из "Общий курс физики Оптика Т 4 " Пусть теперь электрический вектор падающей волны лежит в плоскости падения (рис. 251). Если волна падает под углом Брюстера, то преломленный луч ОС будет перпендикулярен к направлению отраженного луча ОВ. Ввиду поперечности световых волн электрический вектор в среде перпендикулярен к преломленному лучу ОС. Возбуждаемые им дипольные моменты атомов будут также перпендикулярны к ОС, а следовательно, параллельны ОВ. Но вдоль колебаний дипольного момента диполь Герца не излучает. [c.431] Таким образом, напряженность поля излучения среды в верхнем полупространстве равна половине напряженности поля, излучаемого в то же полупространство первой зоной. Мы пришли к тому же конечному результату, что и в теории кольцевых зон Френеля (см. 39). Однако здесь наши результаты более убедительны, поскольку соотношение (69.2) для плоских зон лучше обосновано, чем аналогичное соотношение для кольцевых зон Френеля. [c.432] Выше указывалось, что замена дискретных излучающих центров (атомов) непрерывно распределенными источниками годится при вычислении поля излучения в верхнем полупространстве на таких расстояниях от границы, которые очень велики по сравнению с а. Приведенная оценка показывает, что это ограничение в действительности должно быть сильно ослаблено. Поле излучения реальной среды не отличается от соответствующего поля ее идеализированной сплошной модели уже на расстояниях от границы порядка а. [c.433] Это — вторая формула Френеля. [c.434] Таким же путем может быть разобран случай обратного падения, когда волна падает из среды на ее границу с вакуумом, а также общий случай отражения на границе раздела двух материальных сред. [c.434] Вернуться к основной статье