ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Дифракция на оси от круглого отверстия и экрана Зонная пластинка из "Общий курс физики Оптика Т 4 " Если открыть первую зону Френеля, то алшлитуда и интенсивность света в той же точке будут = 4/ . Таким образом, интенсивность в центре Р дифракционной картины получится в четыре раза большей, чем было бы при свободном распространении волны. При удалении от центра Р интенсивность будет монотонно убывать. [c.269] ОТ расстояния до центра картины, а рис. 157 воспроизводит фотографии наблюдаемой картины колец при нечетном (а) и четном б) N. [c.270] Тогда при надлежащих размерах колец пластинка со светлым центром будет удалять из волнового фронта I все четные, а пластинка с темным центром — все нечетные зоны Френеля. [c.271] Усиление интенсивности света зонной пластинкой аналогично фокусирующему действию линзы. [c.271] Если центр зонной пластинки светлый, то число т — нечетное, в этом случае в формулу (40.4) входит (внешний) радиус светлого кольца пластинки. Если же центр пластинки темный, то число т — четное и под следует понимать (внешний) радиус темного кольца. Какой номер брать при вычислении / — это, конечно, не имеет значения. [c.271] С помощью зонной пластинки можно даже получать оптические изображения, хотя и весьма низкого качества. [c.271] Моральди наблюдал такое пятнышко еще в 1723 г. Вероятно, еш,е раньше (1715 г.) оно наблюдалось Делилем, хотя указания последнего недостаточно ясны. Одпако эти наблюдения остались незамеченными и были забыты, поскольку природа явления не была понята. [c.272] Если точка наблюдения Р не находится в центре картины, то кольцевые зоны Френеля, конечно, можно.построить и для нее. Однако ЗОНЫ, расположенные ближе к центру, окажутся неприкрытыми лишь частично. Это сильно усложняет вычисление интенсивности света. Можно только сказать, что дифракционная картина должна обладать осевой симметрией. Вне геометрической тени получается система концентрических светлых и темных полос. [c.273] Внутри самой геометрической тени также дюгут получиться ди( ракцион-ные кольца, в особенности когда экран прикрывает небольшое число зон Френеля. Но эти кольца мало контрастны, а распределение света в них сложное. [c.273] Допустим сначала, что точка наблюдения лежит вне геометрической тени, далеко от ее границы. Первые члены ряда (39.4) получатся такими же, как и при свободном распространении волны. Последующие члены начнут изменяться из-за частичного экранирования соответствующих им зон. В зависимости от формы края экрана эти изменения будут носить более или менее нерегулярный характер. Если обнаружится тенденция убывания их по абсолютной величине, то правдоподобно допустить, что напряженность поля в точке наблюдения окажется равной половине напряженности, создаваемой центральной зоной. В случае точечного источника и ровного края экрана это может оказаться и не совсем так. Однако, если источник не совсем точечный, а края экрана не совсем ровные, то произойдет статистическое сглаживание при наложении дифракционных картин от точечных источников, на которые можно разложить протяженный источник. Тогда вдали от края экрана получится такая же освещенность, какая получилась бы при свободном распространении волны. [c.274] Если источник точечный, а края экрана резкие, то граница геометрической тени расщепляется в дифракционные полосы, как это мы видели при рассмотрении дифракции на круглых отверстии и экране. Однако, если края экрана неровные, то полосы начинают размываться, а при увеличении размеров источника переходят в полутень. [c.274] Оценить оптимальное число зон пластинки для получения наибольшей яркости и отчетливости изображения. [c.275] Вернуться к основной статье