ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Интерферометр Жамена из "Общий курс физики Оптика Т 4 " К центру новые интерференционные кольца, пока каждое из них не исчезнет в центре картины. Можно сказать, что при перемещении линзы непрерывно вверх пропадают кольца самых низких порядков интерференции и зарождаются кольца более высоких порядков. Таким путем удается наблюдать интерференцию все более и более высокого порядка. Понятно, что для этого требуется свет высокой степени монохроматичности. [c.235] впервые осуществивший подобный опыт, пользовался желтым светом натровой горелки (в опыте Физо интерференционные полосы получались между двумя плоскопараллельными пластинками). Физо заметил, что при увеличении числа полос Л/, прошедших в поле зрения, ухудшалась видимость полос. При N = 490 видимость достигала минимума, затем она опять улучшалась при N = = 980 полосы приобретали прежнюю отчетливость. Ближайший минимум наступал при N = 1470, следующий максимум при N = = 1960 и т. д. Физо сумел заметить 52 таких максимума. На этом основании он пришел к заключению, что желтая линия натрия — двойная, т. е. состоит из двух близко расположенных спектральных линий с длинами волн I и К К. [c.235] Легко найти расстояние между этими линиями X — X. Как было показано в 30, первое исчезновение видимости интерференционных полос происходит при условии X — X = Х/2Ы. По наблюдениям Физо N = 490. Средняя длина волны желтой спектральной линии натрия л 589,3 нм. Поэтому X — X л 0,6 нм. [c.235] Этот пример показьшает, как интерференция высокого порядка может быть использована для разрешения сложных спектральных линий, состоящих из двух близко расположенных линий. [c.235] По закону отражения sJ == i — 2 N 8) N , a потому os = — NxS)+2(N2,s) [NxN . [c.238] При работе с прибором угол между пластинами, а следовательно, и длина вектора v всегда малы. Поэтому квадратичными членами, содержащими v , в формуле (34.2) обычно можно пренебречь. [c.239] Таким образом, вопрос о форме видимых полос интерференции сводится к вопросу о форме их на вспомогательной фокальной сфере. Практически, однако, вращение трубы всегда производится вокруг вертикальной оси. Поэтому наблюдению доступен только узкий экваториальный поясок на фокальной сфере. Его приближенно можно считать поверхностью цилиндра с вертикальной осью, проходящей через оптический центр объектива. В дальнейшем ограничимся рассмотрением интерференционных полос только на таком цилиндрическом фокальном пояске . [c.239] При каждом положении трубы наблюдается лишь незначительный участок фокальной сферы, на котором интерференционные полосы практически неотличимы от прямолинейных. [c.240] Когда труба направлена вдоль N или близко к этому направлению, вертикальные интерференционные полосы можно увидеть и в белом свете. Но при удалении от этого направления скалярное произведение (у ), а с ним и порядок интерференции возрастают. [c.240] При повороте на угол л 45° порядок интерференции становится столь высоким, что вертикальные интерференционные полосы Б белом свете наблюдаться уже не могут. Исключение было бы только Б случае очень малых V, когда порядок интерференции при любых положениях трубы низкий. Но тогда интерференционная полоса была бы столь широка, что не уместилась бы в поле зрения трубы. Поэтому этот случай не представляет никакого интереса. [c.241] Совсем иное положение возникнет, если вторую пластину из исходного положения повернуть вокруг горизонтальной осн. Тогда вектор V встанет вертикально (рис. 138, б), а перпендикулярные к нему плоскости равных фаз сделаются горизонтальными. Интерференционные полосы определятся, если пересечь такими плоскостями поверхность экваториального цилиндрического пояска. На рис. 138, б они изображены жирными дугами окружностей, плоскости которых горизонтальны. При этом все они будут низкого порядка, а потому могут наблюдаться в белом свете, так как наблюдение ведется практически перпендикулярно к V, когда (V ) 0. В поле зрения трубы будут видны практически прямолинейные горизонтальные полосы. Легко сообразить, что при наклоне вектора V интерференционные полосы сделаются также наклонными к горизонту. Но в белом свете могут наблюдаться только интерференционные полосы малого наклона. Для получения полос с большим наклоном надо пользоваться монохроматическим (квазимонохроматическим) светом. [c.241] Все приведенные рассуждения можно повторить по той же схеме и не вводя предположения, что п = 1. Для избежания громоздкости вычислений надо только всюду ограничиться членами, линейными по V, отбрасывая все члены более высоких степеней. При этом окончательные результаты не претерпят никаких суш,ест-венных изменений. [c.241] Вернуться к основной статье