ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Контрастность полос Юнга из "Задачи по оптике " Во всех задачах мы будем полагать, что источник света дает монохроматическое излучение с длиной волны Я = 0,55 мкм. [c.7] Случай протяженного некогерентного источника. [c.8] Эта теоретическая видность Vt больше, чем экспериментальная видность Уг, равная 0,5. Покажите, что это можно объяснить, учитывая паразитный (темновой) ток Зо, который определяется в отсутствие светового потока. Рассчитайте отношение Зо/Змакс темнового тока к максимальной интенсивности сигнала. [c.8] Обозначим через х я у координаты точки М в плоскости зрачка и через X и У — ее координаты в плоскости изображения (фиг. 1.1). Бесконечно узкие щели дают дифракционную картину в плоскости ХОУ. [c.9] Этот результат основан на том факте, что в случае когерентного освещения щелей распределение амплитуды в плоскости изображения описывается преобразованием Фурье (Р. Т.) для амплитудного распределения в зрачке (см. приложение А). [c.9] Все лучи, которые входят в окуляр, попадут в глаз, так как величина ц меньше, чем минимальный диаметр зрачка глаза. [c.11] Все точки на линии, параллельной О У, образуют полосы, параллельные оси ОУ с периодом Ды = 1/s. Разобьем щель (шириной а) на бесконечное число бесконечно узких щелей. [c.12] Здесь A — константа, ii s — разность хода между световыми возмущениями, поступающими от Fi и F2. [c.13] Каждая элементарная щель бесконечно малой, ширины образует систему полос с периодом Аы = I/s и с максимумами на геометрическом изображении элементарной щели. [c.13] Мысленно поместим каждое дифракционное пятно на зрачок так, чтобы его центр совпал с точкой Р. Видность полос равна значению ф(д ) в точке Яг, т. е. значению ф( ) (фиг. 1.7), Видно, что контрастность полос еще хорошо сохраняется при 5 = Ч Vo. [c.14] Обозначим через Vp приведенную координату, соответствующую периоду решетки р. [c.15] Распределение интенсивности в источнике описывается разложением в ряд Дирака (фиг. 1.8). Его преобразованием Фурье будет разложение в ряд Дирака с периодом 1/Ур (фиг. 1.9). [c.15] Период решетки р — 275 мкм. [c.15] Ширина штриха решетки а =70 мкм. [c.15] Полосы на плоскости я (см. решение I. 1) имеют контрастность, равную единице. С другой стороны, вследствие конечной ширины щели детектора поток, регистрируемый приемником, всегда отличен от нуля (фиг. 1.13). Освещенность одинакова во всех точках единственной вертикали в плоскости наблюдения. [c.17] Разделим окно приемного фотоэлемента на элементы шириной du и высотой I. [c.17] Обозначим через Ыс приведенную координату, которая соответ- 0,77 ствует линейной ширине щели Ь. [c.17] Пока Ыс меньше Дх, интенсивность фототока, пропорциональная световому потоку, изменяется синусоидально. Если открыть щель, то разница между максимумами и минимумами уменьшается. Наконец, при Мс = 1/5 интенсивность фототока остается постоянной независимо от расположения фотоэлемента. [c.17] Видность может быть определена с помощью аппаратной функции . [c.18] Вернуться к основной статье