ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Влияние конечных размеров сосуда из "Гидродинамика газожидкостных систем " Эти формулы описывают уменьшение скорости всплытия пузыря только за счет перетекания невязкой жидкой среды, т. е. минимальное влияние стенок сосуда. [c.39] На рис. 2-12 приведены результаты опытов Н. М. Смирнова и В. Л. Рубана с каплями жидкости в жидкости для стоксовой области течения. Большинство экспериментальных точек показывает существенно более сильное влияние сосуда, чем то, которое следует из формулы (2-37). Опыты тех же авторов не выявляют заметного влияния стенок сосуда на движение больших капель. [c.39] Движение одиночных пузырей в маловязких жидкостях (т. е. в области квадратичного закона сопротивления) подчиняется закону (2-9). По опытам различных авторов множитель иропорциональностн в данной снтуа-ции равен 0,33—0,35. [c.39] Обзор ряда данных по этому поводу можно найти в ииге Уоллиса. [c.39] Здесь I — коэффициент увлечения несущей среды ( присоединенной массы ) — коэффициент реактивности, учитывающий неравномерность процесса фазового превращения по поверхности раздела фаз. [c.39] Для сферы коэффициент присоединенной массы 1 = = 0,5, для диска, двигающегося перпендикулярно к своей плоскости, 1 = 10. [c.39] При полете капель жидкости в не очень плотном газе (например, при атмосферном давлении) р р и влиянием присоединенной массы можно пренебречь. [c.39] При движении пузырей газа в жидкости, как правило, учет присоединенной массы необходим. [c.39] Рассмотрим движение сферического пузыря постоянной массы под действием начальной скорости и архимедовой силы. [c.39] Расчеты показывают, что время нестационарного движения пузырей неизменной массы весьма мало. Так, например, время практического разгона пузыря с R = = 0,1 мм имеет порядок 10 = с, а пузыря с R — 5 мм — порядок 10 с. [c.40] По данным Уеста о движении капель ртути в узких трубках сопротивление давления из-за неодинаковости кривизны границ раздела фаз не зависит от скорости течения. [c.41] Григорьев и Ю. И. Кро-хин исследовали движение одиночных газовых пузырей в п1еле-видных каналах, заполненных жид. костью. Схема такого движения показана на рис. 2-14. [c.41] На рис. 2-15 показаны результаты опытов по движению в плоскопараллельном щелевом канале. Отчетливо паблгодается выход на некоторую предельную скорость всплытия. Числа Рейнольдса, рассчитанные по щирине щели, были больше 200, и влияние вязкости жидкости на движение пузырей не отмечалось. [c.41] О —вода (6=0,5 мм, g=9,8 м/с ) — этанол (в=-0,32 мм, -9,8м/с ) Д — этанол (в=0,46 мм, g-4,9 м/с ). [c.41] На рис. 3-2 приведены опытные данные Н. И. Смирнова и С. Е. Полюты об истечении воздуха в различные жидкости. [c.44] О — этиловый спирт —бензол Д —вода А — нитробензол. [c.45] ЧТО начинает проявляться влияние гидравлического сопротивления росту пузыря на отверстии и возникают эффекты, связанные со сжимаемостью газа. [c.45] Из формулы (3-9) сразу следует, что при малых плотностях газа роль гидравлического сопротивления в формировании пузыря может быть существенной. [c.47] В области ползущего (стоксова) течения 12 и учет гидравлического сопротивления росту пузыря необходим. Следует учитывать это обстоятельство при истечении под вакуумом и при истечении очень легких газов при околоатмосферном давлении. [c.47] Вернуться к основной статье