ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Движение КА под действием постоянного касательного ускорения из "Основы механики космического полета " ВЫЧИСЛЯТЬ ПО формуле (8.3.26). Вектор Увр направлен с запада на восток вдоль параллели. [c.374] Т отн W = СОзГ sin i OS и. [c.375] В наибольшей степени влияние вращения атмосферы сказывается при движении ИСЗ в плоскости экватора на восток i = 0) или на запад ( = 180°). Для полярной орбиты ( =90°) вращение атмосферы не вносит дополнительных изменений в характер эволюции параметра орбиты. [c.376] эволюция формы орбиты с учетом вращения атмосферы подобна эволюции в предположении невращающейся атмосферы. [c.377] Для орбит, плоскости которых не совпадают с экваториальной, учет вращения атмосферы приводит к меньшей коррекции времени существования, а в случае полярной орбиты указанный эффект практически не влияет на время существования. [c.377] что изменения угловых величин малы, причем они верны для ИСЗ с различными значениями Ох и при различных начальных условиях движения. Таким образом, учет вращения атмосферы чрезвычайно мало сказывается на вековых уходах долготы восходящего узла, наклонения и аргумента перигея. [c.377] В связи с перспективой использования электрореактивных двигателей для космических перелетов рассмотрим движения космических аппаратов под действием малой тяги. Более простыми оказываются схемы двигательных установок, развивающих постоянную по величине тягу. Если исследуемый участок движения связан с относительно небольшой потерей массы рабочего тела, то можно принять, что ускорение, сообщаемое аппарату электрореактивным двигателем, является постоянным. Ввиду этого исследование движения космических аппаратов с постоянным реактивным ускорением представляет несомненный интерес. [c.377] Проведенные оценки и решение модельных задач показывают,, что при разгоне по спиралевидным траекториям вектор тяги не должен сильно отклоняться от касательной к траектории. Поэтому расчет движения с касательной силой дает возможность составить достаточно правильное представление об энергетических затратах,, необходимых для разгона КА. [c.378] Часто разгон КА по спиралевидной орбите считают закончившимся при достижении местной параболической скорости, и рекомендуется рассматривать последующий участок межпланетного полета как гелиоцентрический с нулевой планетоцентрической скоростью в начале движения. Такая схема может приводить к ошибке в величине потребного суммарного импульса в сторону завышения,, причем величина ошибки может превышать половину местной параболической скорости в точке стыковки [13]. [c.378] Более целесообразным представляется рассмотрение разгона с орбиты спутника не до параболической, а до гиперболических скоростей в рамках единой схемы движения в поле притягивающего центра. Такая схема позволяет производить более аккуратную стыковку с гелиоцентрическим участком движения за счет выбора рационального места стыковки. Кроме того, указанная схема позволяет произвести достаточно полный расчет энергетических затрат для межпланетного перелета в случае, когда тяга не очень мала ж набор скорости относительно планеты, необходимой для перелета,, происходит полностью вблизи планеты, в области, размеры которой малы по сравнению с расстоянием между планетами. Движение предполагаем плоским. [c.378] Вернуться к основной статье