Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама
Обсудим подробнее схему гравитационного маневра в поле притяжения Луны, имея в виду, что такой маневр вблизи любой планеты качественно ничем не отличается от рассматриваемого.

ПОИСК



Разгон (торможение) с использованием поля притяжения Луны

из "Основы механики космического полета "

Обсудим подробнее схему гравитационного маневра в поле притяжения Луны, имея в виду, что такой маневр вблизи любой планеты качественно ничем не отличается от рассматриваемого. [c.267]
Таким образом, в рассмотренной модельной задаче максимальное приращение скорости за счет гравитационного маневра реализуется в случае, когда гиперболический избыток скорости равен круговой скорости в периселении (перицентре) траектории. При этом величина максимального приращения скорости также равна круговой скорости в периселении [38]. В этом случае векторный треугольник скоростей Угоо, Узоо, ДУг является равносторонним, а полный угол поворота вектора скорости КА в сфере действия Луны 0 полн я/3. [c.269]
Предположим в качестве примера, что высота периселения пролетной гиперболической траектории КА от поверхности Лупы составляет 100 км. Круговая скорость на этой высоте Fкp = 1650 м/с. Тогда согласно (7.2.18) максимальное возможное приращение скорости КА за счет гравитационного маневра в сфере действия Луны равно указанной величине. [c.269]
Если учесть также, что согласно (7.2.15) приращения скорости ДУг = Узоо — У2оо и ДУл = Улз -Ул2 складывается векторно, то станет очевидным допустимость постановки рассмотренной модельной задачи. [c.270]
Полученные зависимости бполн( оо) и ДГ(Гоо) уже не связаны с конкретными характеристиками поля притяжения ( ) и траектории (гп), а поэтому являются универсальными. Они построены на рис. 7.14 для представляющего практический интерес диапазона изменения Г и позволяют оценить величину приращения скорости, а также полный угол поворота вектора У при гравитационном маневре в поле притяжения любого небесного тела. [c.270]
На рис. 7.15 построены нормированные геоцентрические скорости Гз при вылете КА из сферы действия Луны после гравитационного разгона. Видно, что максимальные величины Гз достигаются при а = 80°—100°, т, е. когда вектор геоцентрической скорости КА на входе в сферу действия почти перпендикулярен вектору орбитальной скорости Луны. Величины максимума зависимости Гз(а) увеличиваются с увеличением нормированной скорости входа Рг. Расчеты показали, что при оптимальных значениях угла а величина нормированного приращения скорости в процессе гравитационного разгона АГг = 0,95—1,0 в зависимости от Гг, а угол б между векторами геоцентрической скорости КА при вылете из сферы действия и орбитальной скорости Луны близок к 40°. [c.271]


Вернуться к основной статье

© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте