ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Исследование семейства траекторий между двумя фиксированными точками из "Основы механики космического полета " Следовательно, одна из асимптот гиперболы направлена из начальной точки в конечную, а вторая — по продолжению начального радиуса-вектора (рис. 3.7). [c.85] Из двух ветвей гиперболы необходимо выбрать ту, которая позволяет учесть ограничение на траекторию из условия ее пересечения с поверхностью Земли только в конечной точке. [c.85] Заметим, что в том случае, когда рассматривается задача перелета по эллиптической траектории между двумя точками космического пространства и радиус притягивающего тела бесконечно мал, могут быть использованы обе ветви гиперболы. Одна из них будет отвечать восходящим траекториям, а вторая — нисходящим. Выбрав величину начальной скорости, обеспечивающую перелет между заданными точками, можно реализовать две траектории перелета, направленные в противоположные стороны и геометрически образующие один и тот же эллипс. [c.85] Предположим, что аппарат имеет некоторую переносную скорость Упер, например, из-за вращения Земли. Тогда для обеспечения движения аппарата по одной из траекторий между двумя фиксированными точками ему следует сообщить дополнительную скорость АУ, которую легко определить, соединив конец вектора Упер с соответствующей точкой гиперболы скоростей (рис. 3.8). Величи-ма дополнительной скорости имеет наименьшее значение, если вектор ЛУ направлен по нормали к гиперболе. [c.85] На рис. 3.9 и 3.10 построены зависимости, позволяющие для заданной дальности пассивного участка Lp определить требуемое сочетание начального параметра vo и угла бросания 0о. Случай го == == 1 отвечает совпадению высот начальной и конечной точек траектории, а Го = 1,06 отвечает превышению начальной точки над конечной на 350 км. Построенные зависимости относительного радиуса апогея Га = Га/го позволяют оценить максимальную высоту траектории над поверхностыо Земли. [c.86] Здесь знак — взят с учетом нисходящей ветви траектории. [c.86] ВОЙ дальностью Фр будет монотонно возрастать по мере увеличения угла бросания 0о. Поэтому время движения по навесной траектории всегда больше, чем время движения по настильной траектории. [c.88] Вернуться к основной статье