ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Согласованно роюнаторов из "Введение в физику лазеров " ИЗ Требования о том, чтобы набег фазы при проходе луча от одного зеркала до дрз гого был равен целому числу, помноженному па л, поскольку лишь в таком случае внутри резонатора устанавливается поле с че1ко определенной фазовой структурой (стоячая волна). [c.175] Заметим, что здесь мы снова сталкиваемся с условиями устойчивости резонатора, поскольку член под знаком квадратного корня может быть только де11Ствительной величиной, а его модуль должен быть меньше единицы, если выполняется условие (7.30). Квадратным корнем определяется знак каждого из подкоренных со гножнтелей. [c.175] В другом случае можно использовать величину размера пятна на зеркалах—и тогда требование заключается в том,, чтобы линза преобразовывала размер нятна в моде и радиус кри-низиы (равный радиусу кривизны зеркала) для одного резонатора в эти же параметры для другого. [c.176] Второе уравнение имеет сходство с формулой линзы Ньютона из геометрической оптики, отличие состоит в члене fl (при устремлении длины волны к пулю, /о также стремится к нулю). [c.177] В заключение этого параграфа приведем численный пример согласования резонаторов. Прп этом. мы воспользуемся большинством формул, описывающих гауссовские пучки, которые были получены нами в этом и предыдущих параграфах. [c.177] Минимальная фокальная длина используе.мой для согласования линзы находится из неравенства (7.42) / 11,2 см. [c.177] Для того чтобы два резонатора были согласованы друг с другом. выходное зеркало лазера должно располагаться на расстоянии 105 см по одну сторону от линзы, входное зеркало интерферометра — иа 75 см по другую сторону от нее. [c.178] Вернуться к основной статье