ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Давление изучения (ЗЭ. 2 5 Тензор давления излечения из "Введение в физику лазеров " В свободном, ничем пе ограпиченпом пространстве могут распространяться электромагнитные волны с любой длиной волны. В закрытом объеме, ограниченном хорошо проводящими (для простоты) стенкамн, излучение отражается от них и в результате интерференции образуются стоячие волны. Разрешенная длина стоячих волн диктуется граничными условиями, которые требуют равенства нулю тангенциального электрического и нормального магнитного полей на стенках. Каждая система стоячих волн — это тип колебаний (мода) резонатора. Чтобы вычислить число мод, предположим, что резонатор имеет прямоугольную форму со сторонами а, Ь и с (не следует путать последнее обозначение — бук-2iy с — со скоростью света). [c.43] Таким образом, в этих условиях плотность энергии складывается из фотонов, кая дын из которы.к приходится на одну моду. [c.45] Последний интеграл представляет собой функцию Римана от аргумента 2 и имеет величину л , 6. [c.46] Формула (2.31) дает мощность излучения черного тела, содержащуюся в отдельной поперечной моде оптического резонатора. Она была получена в работе (1 ] при сравнении лазеров и традиционных излучателей. [c.46] Коэффициент кяу, имеет размерность (см ]. [c.48] Последнее показывает, что средняя скорость изменения анергии излучения диполя пропорциональна квадрату дипольного мо-Аюнта. Ясно, что V = Му можно определить как время затухания или нзлучательное время жизни осциллятора. Формула (2.47) дает для видимого диапазона спектра времена жизни 10 с. [c.50] Комплексная форма величины Xq появляется в связи с наличием члена, оинсывающего затухание, и означает, что смещение электрона находится не в фазе с прикладываемым полем. [c.51] За длительность столкновения можно принять время, требующееся соударяющимся частицам для пролега нескольких диаметров. Это время / 10 /10 с = 10 с включает в себя много периодов оптических колебаний. [c.54] Постоянные я п, Ьтп, бпт представляют собой дифференциальны коэффициенты Эйнштейна. [c.55] Излучение черного тела не зависит от конкретных свойств вещества,. с которым оно находится в равновесии. Поэтому, анализируя систему в условиях теплового равновесия с использованием дифференциальных эйнштейновских коэффициентов,, можно получить соотношения между коэффициентами которые справедливы и в общем случае. [c.56] Плотность энергии излучения = f u do). [c.57] Полученные дифференциальные коэффициенты Эйнштейна можно применять для рассмотрения индивидуальных состояний, относящихся к вырожденному уровню,, по отдельности. Они описывают переходы между энергетическими состояниями и справедливы независимо от того находится система в равновесии или иет. [c.57] Равенство (2.83) применимо в случае луча с плоским волновым фронтом и для расходящихся пучков. [c.57] Для типичных величин Тсп = Ю с, А д = 10 Гц Л = 10- см в предположении, что gm = 8п = 1 получаем о 4 10- см . [c.60] Найденную величину поцеречного сечения можно сравнить с атомным сечением модель твердой сферы), которое обычно имеет порядок 10- — 10 см . [c.60] Заметим также, что при i оо [ji (со) — 11 -v 0. [c.62] Вернуться к основной статье