ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Плосность энергии излучения из "Введение в физику лазеров " Излучение, распространяющееся впутри угла da), на рис. 2.1 показано в виде узкого луча. [c.36] Интенсивность монохроматического излучения, будучи проинтегрирована по частоте, дает интегральную интеисивиость. [c.36] Поле излучения однородно, если I — одна и та же в любой точке оно изотропно, если I не зависит от направления в любой точке. Если I одинакова во всех точках и во всех направлениях, то поле излучения однородно и нзотропно. [c.36] Равенство (2.1) можно использовать для сравнения излучения лазеров с излучением обычных источников. Однако такое сопоставление следует проводить всегда с позиций ясного понимания цели сравнения и физики данной проблемы. Из-за чрезвычайно узкой спектральной линни лазерного излучения (2.1) можег дать такие величины, из которых следует вывод о желательном применении лазера в ситуации, где узкая линия излучения не является необходимой или не может быть использована. [c.36] Кроме того, следует заметить, что в (2.1) не входит поляризация, которая является важной характерисгнкой лазерного излечения. [c.36] Поток и интенсивность часто путают между собой. При отсутствии поглощения интенсивность в луче остается постоянной вдоль его пути, даже если луч расходящийся, а поток уменьшается по закону обратного квадрата. [c.37] Плотпость энергии излучения в области, содержащей точку Р, определяется удельной питенсивпостью излучения. [c.38] Классическая теория Максвелла показывает, что электромагнитное излучение обладает линейным импульсом в направлении распространения волны. Если плотность энергии излучения есть м, нмиульс равен м/с, а его направление совпадает с направлением распространения излучения. Этот результат можно получить, используя соотношение из теории относительности, связывающее массу и энергию. Энергии и соответствует масса и с и, следовательно, импульс равен ис/с нлн и с, что совпадает с приведенным выше ). С точки зрения квантовой теории атом, поглотивший квант к нз луча, приобретает импульс Ду/с в том же направлении. [c.39] Идеальный поглотитель, расположенный перпендикулярно к пучку электромагнитных волн с плотностью энергии и, поглощает в единицу времени единицей поверхности энергию ис. Так как количество энергии, которая проходит чере единичную площадку, нормальную к направлению распространения электромагнитного излучения, определяется вектором Пойнтиига Р, мы имеем ис =Р. [c.40] Электромагнитное излучение может также переносить угловой момент, начиная с нулевого для плоской поляризации и кончая максимальным для круговой, равным отношению 1/ыс, где / — интенсивность, а (о — угловая частота. [c.41] Вернуться к основной статье