ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Прыжковая проводимость в полярных твердых телах из "Физика твёрдого тела Локализованные состояния " В последнем параграфе мы видели, что для сильной электрои-фононной связи поляризация может приводить к локализации электрона в им самим индуцированной потенциальной яме (малый полярой). Движение малого полярона происходит (за исключением очень низких температур) путем процессов перескока от одного атома решетки к другому. При этом несущественно, является решетка упорядоченной или нет. В этом параграфе мы рассмотрим такие процессы перескока. [c.62] Здесь индекс / = 1 объединяет акустические ветви, в то время как / = 2 объединяет оптические и — операторы рождения н уничтожения фонопов с волно1вым числом д в /-й ветви. [c.64] Полный гамильтониан Я,1+ Ярн+ Яе -ри содержит два компонента возмущения. Один — электрон-фононное взаимодействие (1.92), а второй —член в (1.90), который описывает процессы, включающие смену положения. Поскольку электрон-фононное взаимодействие в полярных твердых телах может быть сильным, мы асключим Яе1-рь с помощью канонического преобразования и, таким образом, перейдем от системы электронов с взаимодействием к поляронной системе, в которой пока только часть взаимодействий по-прежнему должна быть рассмотрена точно. [c.64] Если использовать теперь то же самое каноническое преобразова-ннр, что II для //, то к (1.98) добавится только фактор В п. Таким образом 1 можно свести к совокупности зонного и пры ккового вкладов, причем прыжковый вклад содержит фактор В п — Вт ). [c.65] Подстановка (1.98) и соответствующих частей пз (1.94) и (1.96) в фор.мулу Кубо ведет тогда к выражению для прыжковой проводимости. Не будем явио приводить трудоемкие вычисления или конечный результат вместо этого отсылаем читателя к упомянутой работе Шнакенберга. [c.65] Прыжковая проводимость представляется как сумма вкладов всех отдельных прыжков. Отсюда вероятности перескоков в неполярных твердых телах (ограничение индексом / = 1) ив полярных твердых телах (включая = 2) могут быть получены как частные случаи. Можно явно выделить две температурные области в полярных твердых телах в зависимости от того, больше илп меньше энергия перескока энергпп оптического фонона. Области с различной температурной зависимостью проводимости находятся отсюда. [c.66] Мы продолжим обсуждение, прыжковой проводимости в твердых телах в 32. [c.66] Вернуться к основной статье