ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы ОГЛАВЛЕНИЕ Г) ЯВЛЕНИЯ ПЕРЕНОСА из "Теория твёрдого тела " Если для первичных полей выбрано направление х, то это значит, что в отсутствие магнитного поля электрический ток и тепловой поток текут также в направлении оси х. При наличии магнитного поля сила, действующая на носители, уже не направлена вдоль оси X. [c.226] Сила Лорентца имеет составляющую, перпендикулярную к оси 2 и к направлению движения носителей. Благодаря этому в неограниченной среде направление тока не будет совпадать с х. Направление движения (среднее) электронов образует с их первоначальным направлением угол угол Холла. [c.227] уравнения (58.2) показывают, что первичное поле может привести к появлению градиента температуры в направлении у, а также, что вторичные электрические поля и температурные градиенты могут появляться и за счет первичных градиентов температуры. Эти появления потенциалов и градиентов температур перпендикулярно к направлению тока и магнитного поля объединяют и называют (гальваномагнитными и термомагнитными) поперечными эффектами (в поперечном магнитном поле). Обратное действие этих поперечных эффектов на первичные градиенты вызывает продольные эффекты (в поперечном магнитном поле). [c.227] Прежде чем далее обсуждать все эти эффекты, надо еще обратить внимание на следующее. С помощью геометрической формы мы убираем все электрические токи, отклоняющиеся от направления X, так как образец в направлении у должен иметь свободные поверхности. Мы можем при этом отводить от поверхности возникающие одновременно поперечные тепловые потоки или же, при помощи адиабатического отключения, не допускать отвода тепла. Б первом случае температура в направлении у остается постоянной (изотермический случай). Во втором случае из-за теплового потока устанавливается температурный градиент, который создает тепловой поток в противоположном направлении и тем самым в стационарном состоянии препятствует дальнейшему потоку тепла (адиабатический случай). [c.227] Выражения (58.3) и (58.4) содержат 14 коэффициентов. В первых уравнениях обеих систем для компоненты х электрического поля мы определяем множители при и дТ дх как обратную удельную электропроводность в магнитном поле и градиент потенциала Томсона в магнитном поле. Последний, с точностью до -части, исчезающей в однородном магнитном поле, есть термо-э. д. с. в магнитном поле. Аналогично, в выражениях для соответствующие коэффициенты представляют собой коэффициент Пельтье в магнитном поле и отрицательный коэффициент теплопроводности в магнитном поле. [c.228] Надо различать изотермический и адиабатический эффекты Холла. [c.229] Здесь также надо различать изотермический и адиабатический эффекты Нернста. [c.229] В литературе гальваномагнитные и термомагнитные коэффициенты в большинстве случаев приводятся именно в таком виде. Однако надо подчеркнуть, что именно эта специальная форма для коэффициентов была получена при ограничении однородными твердыми телами. [c.229] Вернуться к основной статье