ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ВОЗБУЖДЕНИЙ Электрои-фоиоииые взаимодействия. Явления переноса из "Теория твёрдого тела " Экситонные состояния не могут быть введены в энергетическую схему зонной модели, та1с как зонная модель описывает только одноэлектронные состояния. Можно только, в дополнение к уравнению (45.9), дать диаграмму Е К). Нам это в дальнейшем не понадобится. [c.189] Экситон Ванье, как граничный случай слабой электроннодырочной связи, приводит к модели непрерывной среды, где электрон и дырка движутся в однородном диэлектрике. Противоположным граничным случаем является атомная модель, в которой электрон и дырка локализованы в одном и том же месте решетки (экситон Френкеля). В этом случае разумнее говорить о возбужденных состояниях отделы. ых атомов решетки, не рассматривая зонную модель. Важнейшим свойством, общим для экситона Френкеля и экситона Ванье, является возмояшость переноса энергии возбуждения из одного места решетки в другое, т. е. движение экситона в решетке. Ограничимся кратким обсуждением граничного случая экситона Френкеля. [c.189] Он описывает кулоновское взаимодействие между облаками заряда а г)аа г) и а (г—/ )а, (г—/ ). Действующий заряд этого облака не меняется с расстоянием / , это взаимодействие здесь обусловлено мультипольными членами и ие убывает экспоненциально с / . Наглядно этот член описывает перемещение энергии возбуждения от места решетки О к месту В, т. е. как раз вышеупомянутое перемещение экситона. Условия для возникновения экситонов Френкеля осуществляются прежде всего в кристаллах с большой постоянной решетки и малой диэлектрической проницаемостью, например в ионных кристаллах и в решетках благородных газов. [c.190] При обсуждении проблемы экситонов мы до сих пор не ставили вопрос о том, в какой мере экситоны могут рассматриваться как элементарные возбуждения и, в частности, являются ли эти возбуждения пар фермионами или бозонами. Этот вопрос мы исследуем в представлении чисел заполнения. Для этого мы определим операторы с рождения и уничтожения. Пусть в зоне проводимости (индекс п) Спг, и с , соответственно, рождают и уничтожают электрон с волновым вектором к. В валентной зоне Стн и Сть, соответственно, рождают и уничтожают дырку. [c.190] Последний член по порядку величины равен отношению числа экситонов к числу невозбужденных атомов решетки . Так как здесь мы рассматриваем только наиболее низкие возбуждения изолятора, то этим членом можно пренебречь по сравнению с 1. В этом приближении, следовательно, экситоны являются бозонами. [c.191] Вернуться к основной статье