Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама
Здесь совершен переход от материального ( лагранжева ) описания движения к пространственному ( эйлерову ), как объяснялось в 1. Соотношением (2) определяется поле скоростей в среде. В (1) прослеживается движение данной частицы, в (2) наблюдается движение теперь, в этом месте .

ПОИСК



Материальная производная интеграла. Закон сохранения массы

из "Нелинейная теория упругости "

Здесь совершен переход от материального ( лагранжева ) описания движения к пространственному ( эйлерову ), как объяснялось в 1. Соотношением (2) определяется поле скоростей в среде. В (1) прослеживается движение данной частицы, в (2) наблюдается движение теперь, в этом месте . [c.37]
Обозначение (10.3) вектора Я повторяет определение (1) вектора скорости поэтому остальные формулы в 10, если речь идет о величинах, зависящих от Я (но не от его производных по и не зависящих явно от /, сохраняют свое значение при замене на у, а точки в верхнем индексе точкой над буквой. [c.38]
явно не зависящих от времени, формулы (7) повторяют определение (10.13) конвективной производной, когда говорится и о конвективном переносе, создаваемом полем Само собой разумеется, производные по времени величин, зависящих только от времени (но не от места) также можно обозначать точкой над буквой. В этой книге почти не отведено места нестационарным полям (явно зависящим от времени), поэтому теряется различие между материальной и конвективной производными. [c.38]
Было использовано соотношение (11.8). [c.39]


Вернуться к основной статье

© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте