ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Устойчивые и неустойчивые жидкие фазы равновесие между двумя жидкими фазами из "Лекции по термодинамике Изд.2 " Если (-кривая в точке А (рис. 11) обращена к оси х выпуклой стороной, то точка А расположена под хордой, соединяющей любые две точки А и А , взятые справа и слева от точки А, но на достаточно малом расстоянии от нее. В этом случае термодинамический потенциал для однородной смеси меньше, чем для соответствующего комплекса, состоящего из фаз А и А . Итак, если фазы А и А приведены в соприкосновение друг с другом, то они смешиваются между собой с уменьшением термодинамического потенциала и образуют однофазную систему А. Система же А не может распасться на две фазы А и А , ибо в таком случае термодинамический потенциал увеличился бы, что невозможно. Пусть теперь в точке В (-кривая обращена к оси х своей вогнутой стороной. В и В — любые две точки, взятые на кривой справа и слева от точки В, но на достаточно малом от нее расстоянии. Тогда точка В расположена над хордой В В , и фазы В и В при смешивании не дают устойчивой однородной смеси. Система В, наоборот, легко распадается с уменьшением термодинамического потенциала на фазы В и В . [c.91] Равновесие в состоянии А называется устойчивым, а в состоянии В — неустойчивым. [c.91] Хотя термодинамический потенциал и может уменьшаться при рассмотренных выше превращениях, но надо еще выяснить, действительно ли он станет уменьшаться, будет ли иметь место соответствующий процесс. Оказывается, что такой процесс, действительно, будет иметь место, если только изменение состояния при этом является непрерывным, если же где-либо в течение этого процесса для перехода от одного состояния к другому, с меньшим термодинамическим потенциалом, необходим некоторый скачок, то сам по себе, без внешнего воздействия, процесс начаться не может (пример — явления пересыщения и переохлаждения). [c.91] Но каковы точки, лежащие между точкой касания Н и точкой перегиба С, как, например, точка б Однородная смесь, соответствующая этой точке, может перейти, с уменьшением термодинамического потенциала, в комплекс, состоящий из фаз Н и К. Однако, если состояние 8 может непрерывным образом перейти в состояние Н, то состояние К, напротив, не может быть достигнуто из 8 без некоторого скачка. Присутствие же хотя бы весьма малого количества фазы К превращает этот скачок в непрерывный процесс. В самом деле, соединим точку К рядом прямых со всеми точками (-кривой от б до Д (рис. 12). Тогда при переходе одной части первоначальной системы 8 через все промежуточные состояния 5 , 8 и т. д., от 8 кН масса фазы К, присутствующей в системе с самого начала, будет расти непрерывным образом. [c.93] расположенные между точкой Н и точкой перегиба С, изображают состояния мало устойчивые наиболее устойчивые состояния изображаются точками кривой PH, прямой НК и кривой KQ (рис. 11). [c.93] Вернуться к основной статье