ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Второе начало для обратимых процессов общий случай из "Лекции по термодинамике Изд.2 " Рассмотрим для этого совершенно произвольный цикл, который разобьем на бесконечно малые ступени. Мы предположим, что в любой момент времени температура всех частей системы одинакова. На каждой из таких ступеней система, имеющая в этот момент температуру Т, получает бесконечно малое количество теплоты dQ, могущее быть как положительным, так и отрицательным. Допустим теперь, что каждое из этих количеств dQ получено системой посредством цикла Карно от единственного теплового резервуара К с температурой в и столь большой емкостью, что в течение всего процесса в остается постоянной. [c.31] Но это выражение не может быть положительным, ибо, поскольку система, совершившая цикл К, так же как и все тела, использованные для вспомогательных циклов, возвратились в начальное состояние, то теплота, отданная резервуаром К, была бы, таким образом, полностью превращена в работу. Но это, согласно принципу Кельвина, невозможно. [c.32] Принцип Кельвина гласит невозможно, чтобы единственным результатом ряда изменений в системе тел являлась потеря некоторым телом А определенного количества теплоты ш и превращение его полностью в работу. Принцип этот тесно связан с принципом Клаузиуса (см. 8). Действительно, если бы некоторое количество тепла ъи можно было полностью превратить в работу, то эта работа могла бы быть использована в обратном цикле Карно с телом А в качестве резервуара более высокой температуры с тем, чтобы не только вернуть А теплоту ш, по и сообщить ему некоторое добавочное количество теплоты, отнятое от резервуара В, имеющего более низкую температуру. Единственным результатом обоих процессов был бы тогда переход тепла от В к А, что противоречит принципу Клаузиуса. [c.32] Словами для всякого кругового обратимого процесса сумма приведенных теплот равна нулю, причем приведенная означает деленная на абсолютную температуру . [c.32] Вернуться к основной статье