ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Вводные замечания из "Физика мощного лазерного излучения " Недостающая фазовая информация, полностью утерянная при записи обычных оптических спектров, как выяснилось в последние годы, может быть извлечена из данных когерентной активной спектроскопии рассеяния и (или) поглощения света. В последней может быть реализован способ полной записи как амплитудных, так и фазовых соотношений между спектральными компонентами когерентно рассеянного светового поля (или, что то же самое, записи действительных и мнимых составляющих поля одновременно), т.е. реализован метод, который может бьпь назван голографической спектроскопией. [c.261] Как и в обычной голографии, здесь полная запись спектральной информации осуществляется при интерференции когерентных спектральных компонент исследуемого светового поля со специально вводимым (или же изначально присутствующим в излучении, покидающем исследуемый образец) излучением когерентного фона, играющим роль опорной волны. Другими словами, в когерентной активной спектроскопии может быть реализована схема гетеродинирования сигнала, причем амплитуда и фаза опорной, т.е. гетеродинной , световой волны могут подбираться оптимальным образом дпя максимально полной записи и последующего считьюания амплитудной и фазовой информации, содержащейся в сигнальной волне. [c.261] К числу несомненных достижений этого относительно нового и еще редко применяемого метода когерентной спектроскопии относится принципиальное решение с его помощью проблемы дискриминации близких и слившихся спектральных линий, соответствующих физически различным оптическим резонансам, которые не поддаются разрешению на основе критерия Рэлея. В благоприятных ситуациях в когерентной активной спектроскопии могут быть разрешены даже оптические резонансы, имеющие одинаковые частоты и формы спектральных линий (но различающиеся, например, шириной и (или) поляризационными характеристиками). [c.261] Очевидно, эти условия эквивалентны условиям дифракции Брэгга в голографии. [c.262] В то же время наличие ненулевой (хотя в общем случае и более низкой, чем в условиях резонанса) ингенсивности дифракции зондирующей волны в нерезонансном случае, т.е. при отстройке Дсо далеко в сторону от всех резонансных частот среды 12 , обусловлено возбуждением в электронных оболочках молекул среды вынужденных (и, следовательно, когерентных) нерезонансных колебаний оптических электронов, излучение которых, интерферируя, и порождает нерезонансные компоненты дифракции зондирующего пучка. Очевидно, при выполнении условий резонанса Дсо = 12(у в когерентно рассеянном излучении присутствуют обе компоненты дифракции, которые могут интерферировать между собой. Нерезонансная компонента дифракции представляет собой тот когерентный фон в активном спектре, на котором располагаются резонанснью линии, отвечающие внутримолекулярным колебаниям и другим оптически активным резонансам среды. [c.263] Вернуться к основной статье