ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы ЗадаЗаключительные замечания. Вещество в сверхсильных оптических полях из "Физика мощного лазерного излучения " Здесь Т — приращение температуры, р — температурный коэффициент объемного расширения жидкости. [c.176] Исключение из этого правила возможно только в том случае, когда в процессе остывания формируются источники акустических волн, движущиеся с околозвуковыми скоростями. Такие источники, несмотря на их малую амплитуду, могут возбуждать мощные акустические импульсы за счет длительного синфазного сложения звуковых волн, возбуждаемых в различных точках среды [40]. [c.177] С физической точки зрения выбор знаков в формуле (2.9.52) отвечает то-му обстоятельству, что при отражении от свободной поверхности звуковая волна изменяет полярность (т.е. импульс сжатия трансформируется в импульс разрежения или наоборот), а при отражении от жесткой границы -нет. [c.178] Профили импульсов давления при, некоторых промежуточных значениях параметра А представлены на рис. 2.38. [c.179] Поэтому термоупруго возбуждаемые акустические импульсы могут быть эффективно использованы как для диагностики сред, так и для передачи информации. [c.180] Указание. Воспользуйтесь оценками, приведенными в работе [35]. [c.181] Установите связь интенсивности лазерного пучка, при которой происходит переход от изотермического режима расширения эрозионной плазмы к нестационарному адиабатическому режиму, при котором скорость потока плазмы сравнивается с адиабатической скоростью звука и = где у = ср/с - показатель адиабаты. [c.181] В настоящей главе мы ознакомились с разнообразными процессами передачи высококонцентрированных энергии и импульса от мощного лазерного излучения к веществу, находящемуся в различных агрегатнофазовых состояниях. [c.181] Каковы же предельные характеристики лазерных пучков и импульсов, доступных в настоящее время экспериментатору, и каковы перспективы дальнейших исследований воздействия таких сверхмопдных оптических полей на атомы, молекулы и электроны Как было указано в гл. I, при фокусировке пучков от мощных лазерных систем на основе усиления фемтосекундных лазерных импульсов в широкополосных оптических усилителях интенсивности в фокусе достигают значений порядка 10 —10 Вт/см с ближайшей перспективой вырасти вплоть до 10 Вт/см при длительности импульсов от 100 фс до 1 ПС. Соответствующие значения напряженности световых полек лежат в пределах от 5 10 до 10 В/см. [c.181] Поучительно сравнить эти ставшие экспериментально достижимыми интенсивности и напряженности световых полей с некоторыми характерными интенсивностями, имеющими важное значение в атомной и электронной физике. [c.181] Если напряженность поля в световой волне превышает Е , дискретная структура энергетических состояний атома смазывается , так что линейный и нелинейный оптические отклики вещества начинают определяться электронными переходами в сплошном, а не в дискретном спектре. [c.182] Эта интенсивность характеризует границу релятивистской нелинейной оптики свободных электронов. Для изучения видимого диапазона /р л 10 Вт/см . [c.182] Мы уже упоминали в п. 2.5.7 о неожиданно сильном эффекте надпороговой ионизации атомов — электроны, уже освобожденные полем из атомного плена , продолжают интенсивно поглощать фотоны из падающего лазерного излучения. Электронный континуум оказывается как бы структурированным под действием лазерного излучения в спектре энергии фотоэлектронов образуются многочисленные пики, разнесенные на величину кванта энергии электромагнитного поля (см. рис. 2.23д). Когерентный оптический отклик квазисвободных электронов, совершающих вынужденные колебания большой амплитуды в поле мощной световой волны в окрестности материнских ионов, оказывается сильно нелинейным, что может привести к генерации множественных оптических гармоник, хорошо сфазированных друг с другом, а следовательно, и к генерации сгустков электрического поля длительностью порядка 10 — 10 с (в аттосекундном диапазоне). [c.183] Вернуться к основной статье