ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Разлет и нагрев эрозионной лазерной плазмы из "Физика мощного лазерного излучения " Последний член справа в (2.9.27) представляет собой световое давление, действующее на плазму вблизи критической поверхности (/о, /а — интенсивности падающего и поглощенного света соответственно, с — скорость света). Как показывают оценки, во многих случаях этим членом можно пренебречь. [c.173] Использование модели б-локализова Шых в пространстве источников теплоты позволяет свести задачу к исследованию однородных уравнений гидродинамики (2.9.29)-(2.9.31) в областях Zg z z и z z . Связь же полученных решений на критической поверхности (z = z .) зависит от оптического воздействия. Можно показать, что течение докритичес-кой плазмы (z Z ) не может быть стационарным. [c.173] Отметим, что если следить за изменением с течением времени плотности данного передвигающегося в пространстве элемента газа, то оказывается, что его передвижение сопровождается монотонным разрежением dp/dt 0). [c.174] Течение в изотермической короне (2.9.32) должно быть сшито с течением в области z z Z , которое можно считать стационарным. [c.174] Таким образом, параметры лазерной короны, в частности давление абляции, зависят от вещества мишени, поглощаемой интенсивности I и длины волны X лазерного воздействия. [c.174] Вернуться к основной статье