ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Уравнение изменения температуры среды с объемным поглощением лазерного излучения . 2.9.3. Решения уравнения лазерно-индуцированного нагрева среды из "Физика мощного лазерного излучения " Специфика именно лазерного воздействия, как мы уже не раз подчеркивали, состоит в возможности колоссальной концентрации световой энергии в малых объемах (на малых площадях — порядка Х ) и в малые промежутки времени (до 10 с). В результате становятся возможными такие сверхбыстрые процессы нагрева, плавления, разрушения и т.п. твердых тел, генерации мощных акустических импульсов, которые до этого были просто немыслимы. Отсюда — новые приложения в промышленности, в военном деле, в медицине. [c.162] Фактически это — уравнение непрерывности для количества теплоты. [c.163] Фактически это решение представляет собой температурное поле, создаваемое двумя точечными мгновенными источниками теплоты, расположенными зеркально-симметрично относительно границы г = 0. Граничное условие (2.9.10) выполняется в силу четности функции (2.9.17) по координате г. [c.166] Согласно (2.9.19), на начальном этапе ( тш д /х, 1/с Х ) теплопро-водность не влияет на скорость нагрева (ЭГ/Эг = а(1 — К)1о1 ррСр), которая при этом не зависит от времени. Физический смысл величины — характерное время, за которое влияние источника тепловыделения распространяется на расстояние порядка поперечного размера лазерного луча (области нагрева) а. [c.166] ЧТО в конечном счете приводит к ограничению роста температуры. [c.167] Согласно (2.9.23), в режиме поверхностного поглощения света t 1/а х) оптические источники инищ1ируют на границе среды поток теплоты, направленный в глубь облучаемого вещества (—= o ) Решение задачи (2.9.13), (2.9.23) при условии (2.9.8) может быть получено из (2.9.18) предельным переходом а - . [c.169] На рис. 2.35 показан результат соответствующего расчета для кремния, облучаемого второй гармоникой лазера на Nd YAG (X = 0,53 мкм). На рис. 2.36 представлены результаты расчета и эксперимента по определению пороговой интенсивности плавления поверхности кремния при облучении его импульсами рубинового и неодимового лазеров с различной длительностью. [c.170] Вернуться к основной статье