ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Кинетические уравнения для лазерного усилителя из "Физика мощного лазерного излучения " Для описания работы усилительного модуля лазерной системы, в котором существен эффект распространения усиливаемого импульса от входного торца к выходному, кинетические уравнения (1.1.24), (1.2.2) должны быть соответствующим образом модифицированы. Прежде всего следует учесть, что и разность населенностей N рабочих уровней, и плотность фотонов и в усиливаемом импульсе (последняя связана с интенсивностью импульса соотношением / = сН 1Ц) являются теперь функцией двух переменных координаты г, отсчитываемой от входной грани усиливающей среды (рис. 1.11), и времени Г. (Здесь и далее мы, как и ранее, будем пренебрегать поперечным распределением N и II.) Еще нужно принять во внимание эффект распространения усиливаемого импульса и заменить ) полную производную по времени // /Г в уравнении (1.1.246) на оператор распространения Э/Эг + сд/дг. Кроме того, с целью упрощения и без того сложных нелинейных уравнений в частных производных, но без существенного ограничения общности следует пренебречь в уравнении для II членом, описывающем затухание за счет нерезонансных потерь. [c.36] В уравнении для разности населенностей целесообразно удержать только член, связанный с вынужденным излучением, а релаксационный член и член, описывающий действие источника накачки, отбросить, поскольку последние члены (для твердотельных активных сред) описывают изменения на временах поряда а Тх, существенно превышающих время пробега фотона по усиливающей среде. [c.36] Вернуться к основной статье