ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Оценка числа совпадений из "Фотоны и нелинейная оптика " Одномерная модель представления taqz и Uz. Пусть накачка представляет монохроматическую и идеально плоскую волну, а образец имеет плоскопараллельную форму с неограниченными поперечными размерами и толщиной I. [c.208] Благодаря бесконечной протяженности слоя вдоль осей х, у моды взаимодействуют попарно, амплитуда связана лишь со своей холостой ( сопряженной ) модой = аЦ. [c.209] Полученные выражения для яркости рассеянного света справедливы, очевидно, лишь для достаточно малых (по сравнению с отношением поперечного и продольного размеров образца) углов рассеяния. При этом переход от яркости к силе света производится просто умножением на эффективную площадь сечения накачки (или образца) и на косинус угла между лучевым вектором и осью z SPasi a S qA os 0. [c.211] Модулированная накачка и представление ММА. До сих пор мы рассматривали непрерывную накачку. Эффект ВПР может найти применение для получения коротких перестраиваемых по частоте импульсов света при накачке лазерами с синхронизацией мод, излучающих импульсы с длительностью 10 с, в связи с чем представляет интерес рассмотреть влияние конечной длительности импульса накачки. [c.211] Преобразование (43), которое должно сохранить перестановочные соотношения (41) (взятые при z — % = I), определяет все моменты выходного поля в правом полупространстве через моменты падающего слева поля. В случае негармонической накачки функции Грина зависят отдельно от аргументов i и i (а не от их разности), и поэтому статистика выходного поля нестационарна даже в случае стационарного (в частности, вакуумного) падающего поля. [c.213] Интеграл от (44) по х, у ж I определяет полную среднюю энергию импульса ВПР на частоте сигнала. Аналогичным образом можно найти в виде квадратур высшие моменты ближнего или дальнего поля, флуктуации интенсивности и энергии. Формула преобразования (43) и входная стационарная функция корреляции (41) определяют нестационарную выходную функцию корреляции амплитуд, частотный спектр энергии энергию на единицу телесного угла в дальней зоне с1 /с10. и т. д. [c.214] Изложенный формализм позволяет исследовать статистические характеристики ВПР при когерентной накачке, локализованной в пространстве и времени, с помощью готовых формул, описывающих динамику первых моментов поля в рамках классической нелинейной оптики. Так, Сухорукову и Щедновой [1551 удалось получить в явном виде (через гипергеометрическую функцию) функции Грина уравнений для ММА для плоской волны накачки с колоколообразной огибающей вида сЬ (Ихд). Их результат был использован в работе [96] для расчета средних энергетических характеристик импульса ВПР. [c.214] Мы сперва учтем поглощение на холостой частоте с помощью линейной ФДТ для холостого поля при пренебрежении дисперсией нелинейной восприимчивости и покажем, что затухание рассеивающих поляритонов (т. е. фотонов в среде ) приводит просто к уширению наблюдаемой спектральной линии при сохранении ее площади. Далее будет рассмотрена более общая феноменологическая модель рассеяния света на поляритонах (РП), использующая кубическую ФДТ. Эта модель при простой однополюсной дисперсии восприимчивостей позволит с помощью нескольких характерных параметров рассмотреть некоторые особенности РП, уже отмечавшиеся в 1.2. Наконец, из эффективного гамильтониана и кинетического уравнения будет получен ОЗК для ПР и РП. [c.214] Из сравнения с (6.2.5) следует А = А os = — Аю/м. [c.216] Это выражение совпадает с формулой (6.2.10), описывающей ПР в прозрачном образце ). Итак, поглощение на холостой частоте не изменяет интегральную по частоте (или, аналогично, по углу) интенсивность рассеянного света, а лишь уширяет спектральную. линию. [c.216] Таким образом, кубическая восприимчивость нецентрооимметрич-ной среды содержит, кроме локальной части, еще добавку, зависящую от волнового вектора (т. е. испытывающую пространственную дисперсию) и имеющую заметную величину при выполнении условия синхронизма. Аналогичное рассмотрение можно провести и при отсутствии поглощения на холостой частоте [97], однако при этом связь поляризации и поля становится нелокальной в ак-представлении из-за влияния границы между линейной и нелинейной частями пространства. [c.218] Здесь определена в (6.5.32) и А, = 2лс/о). [c.219] Первое слагаемое в (26) описывает обычное КР, при котором интенсивность рассеяния слабо зависит от направления наблюдения к. Этим же свойством обладает КР на чисто продольных колебаниях ИК-поля, описываемое вторым слагаемым при р, = 3 ( os Рз = 0, вз = kJk) и имеющее максимумы на холостых частотах, обращающихез-Е -езВ нуль. Слабую зависимость интенсивности КР на чисто механических (на обладающих дипольным моментом) и на продольно-электрических собственных колебаниях среды дают фигурирующие в (26) свертки тензоров нелинейной восприимчивости с ортами сигнала, накачки и продольного поля. [c.219] Нетрудно убедиться, что (25) для поперечных (обыкновенных) волн и действительных нелинейных восприимчивостей дает совпадающий с (6) результат, сотоветствующий простому переносу в стоксовую область о -пространства равновесных флуктуаций среды (с дабавлением единицы к температурному фактору). Однако при приблин ении S к собственным частотам механических (или кулоновских) возбуждений среды у локальных восприимчивостей появляются мнимые части. При этом (25) предсказывает более сложную структуру рассеянного поля, которую мы сейчас рассмотрим на примере максимально упрощенной модели. [c.219] Переменная у слабо зависит от частоты и в основном определяется углом рассеяния. Равенство г/ = О соответствует условию синхронизма при пренебрежении вкладом рассматриваемого резонанса в диэлектрическую проницаемость. Функция /о определена формулой (4.2.23) и описывает спектр равновесных флуктуаций холостого ИК-поля. [c.220] Согласно (33) при у = —alb рассеяние отсутствует из-за взаимной компенсации резонансной и нерезонансной нелинейности, и частотно-угловая структура наблюдаемого спектра существенно зависит от параметра alb. Если а by , т. е. [c.220] Эта связь при = О дает аномальную дисперсию, а при Ь = оо — нормальную. [c.221] Вернуться к основной статье