ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Тепловое поле по теории возмущения из "Фотоны и нелинейная оптика " Матрица рассеяния. Выходное поле состоит из двух частей. Первая часть линейно связана с входным полем, которое дифрагирует или рассеивается на образце (какая-то доля энергии входной плоской волны поглощается, какая-то рассеивается по другим направлениям и оставшаяся проходит без изменения направления). Вторая часть — собственное ТИ образца, которое остается и при выключенном , т. е. вакуумном входном поле. Эти части моншо назвать также вынужденным и спонтанным излучением. [c.123] Первое слагаемое в (8) соответствует вынужденному эффекту, а второе — спонтанному, т. е. тепловому. Заметим, что, как правило, эти термины относят к ненаблюдаемым элементарным процессам в одной молекуле, здесь же они определены для произвольного образца в целом и имеют четкий операциональный смысл. Иногда удобно различать два типа вынунзденных процессов — сопровождающихся излучением и поглощением,— однако физический смысл имеет лишь суммарный эффект ), и поэтому мы отождествляем спонтанное и тепловое излучение. [c.126] И 12 = I Р — энергетический коэффициент передачи из А а в к . [c.126] Согласно [144, 162] формулы, выражающие моменты поля через е и в в (ог-представлении, также можно считать обобщением закона Кирхгофа. [c.126] С любьими частотами и направлением распространения, поэтому оно соответствует случайному (или пуассоновскому ) одно-временному излучению двух фотонов. Второе слагаемое в (19) имеет заметную величину лишь для достаточно близких в fe-пространстве мод, принадлежащих одной области когерентности ( 4.6, 4.7). [c.129] двухфотонные состояния к к ) в модели двухуровневых молекул рождаются лишь двумя разными молекулами ), т. е. это двухчастичный эффект. Усредняя с помощью (23) произведения операторов поля, можно найти явные выражения для моментов а .. . 1 через микроскопические параметры молекул, которые должны удовлетворять полученным выше феноменологическим формулам Кирхгофа. [c.130] Вернуться к основной статье