ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Сверхпроводимость элементов из "Введение в физику твёрдого тела " Звездочкой отмечены элементы, обладающие сверхпроводимостью только в виде тонкой пленки или иол давлением в такой кристаллической модификации, которая неустойчива при нормальных ус.товиях. Значения 0 приведены в табл. 6.1, V —в табл. 7.2. [c.423] Известные сверхпроводящие элементы и их температуры перехода представлены в табл. 12.1. Установлено, что ни одновалентные металлы (за исключением Сз под давлением), ни ферромагнитные металлы, ни редкоземельные элементы (за исключением лантана Ьа, который имеет незаполненную электронную оболочку 4/) не являются сверхпроводниками. В табл. 12.2 представлены температуры перехода ряда представляющих интерес сверхпроводящих соединений. [c.424] Разрушение сверхпроводимости магнитным полем. Сверхпроводимость может быть разрушена достаточно сильным магнитным полем. Пороговое или критическое магнитное поле, необходимое для разрушения сверхпроводимости, обычно обозначают через Нс Т) величина критического поля зависит от температуры. При критической температуре критическое поле равно нулю Нс(Тс)= 0. На рис. 12.4 показана зависимость критического поля от температуры для некоторых сверхпроводящих элементов. Эти кривые одновременно являются границами, отделяющими сверхпроводящее состояние (область, лежащая налево и вниз от данной кривой) от нормального (область, лежащая направо и вверх относительно данной кривой). Зависимость Яс(0) от Тс для ряда сверхпроводников показана на рис. 12.5. [c.424] Замечание-. Мы будем обозначать критическое магнитное поле через Вас, что не является общепринятым обозначением среди ученых, работающих в области сверхпроводимости. В системе СГС Не = Вас, а в системе СИ Не = Вас щ. Через Ва обозначено внешнее магнитное поле. [c.424] На рис. 12.6а показана кривая намагничивания, которую можно ожидать для сверхпроводника, находящегося в условиях эксперимента Мейснера — Оксенфельда. Эта количественная к )ивая относится к образцу в форме длинного твердого цилиндра ), помещенного в продольное магнитное поле. Многие образцы, изготовленные из чистых материалов, ведут себя таким образом они называются сверхпроводниками / рода, или мягкими сверхпроводниками. Для сверхпроводников I рода величина Не слишком низка, чтобы применять их для создания катушек сверхпроводящих магнитов. [c.426] Другие материалы описываются кривой, показанной на рис. 12.66, и называются сверхпроводниками II рода. Обычно это сплавы (см. рис. 12.6в) или металлы переходной группы с большими величинами электрического сопротивления, т. е. имеющие малую длину свободного пробега электронов в нормальном состоянии. Мы увидим ниже, почему длина свободпого пробега существенна для процессов намагничивания сверхпроводника. [c.426] Теплоемкость. Во всех сверхпроводниках энтропия при охлал дении ниже Тс уменьшается. Результаты экспериментов с А1 представлены на рис. 12.9. Уменьшение энтропии при переходе из нормального состояния в сверхпроводящее показывает, что сверхпроводящее состояние является более упорядоченным, чем нормальное, так как энтропия является мерой раз-упорядочения системы. Большинство электронов, термически возбужденных в нормальном состоянии, упорядочивается при переходе в сверхпроводящее состояние. Изменение энтропии при этом невелико. Для алюминия эта величина составляет 10 Ав на атом. [c.429] Вернуться к основной статье