ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Определение характеристик дисперсных сред по данным поляризационного зондирования из "Атмосферная оптика Т.7 " Теперь посмотрим, каким образом могла бы быть решена сформулированная выше обратная задача для совокупности измеренных величин (функции угла 0) (/=1, 2, 3, 4) с использованием изложенного выше операторного подхода к теории светорассеяния полидисперсными системами частиц. Соответствующие аналитические построения будут ограничены выводом основных функциональных уравнений и их общим анализом. В силу этого их следует рассматривать как введение в общую теорию поляризационного метода оптического зондирования полидисперсных систем. Возможно, что для практического применения и не понадобится столь общая постановка обратной задачи светорассеяния, поскольку в практике атмосферно-оптических исследований постоянно сталкиваемся с ограниченными объемами измерительной информации, не допускающими одновременной оценки всех возможных физических параметров дисперсной среды. [c.26] Операторы, удовлетворяющие этому условию, принято называть операторами сжатия [3, 22]. [c.28] Соотношения (1.44) вполне достаточно, чтобы строго доказать требуемое неравенство (1.42). Подробнее техники доказательства неравенств типа (1.42) для операторов перехода будем касаться ниже, в третьей главе. Они играют очень важную роль при построении итерационных схем обработки оптических данных. [c.28] Система (1.45) не определена, поскольку содержит шесть неизвестных функций угла рассеяния 0. Для преодоления этой трудности необходимо соответствующим образом увеличивать объем экспериментальных измерений, прибегая к зондированию исследуемой дисперсной среды излучением с различной поляризацией. В силу технической сложности подобные эксперименты навряд ли выполнимы в условиях реальной атмосферы. Имеющиеся к настоящему времени данные, как правило, получены на лабораторном оборудовании [5. [c.29] Первые два уравнения системы (1.45) по 71 ( 0) и /2 ( 0) не позволяют найти элементы В , Вп и / 22. Однако вводя в первое уравнение оператор И 2ь мы делаем его вполне определенным. Полученное таким путем уравнение принадлежит к тому же типу, что и рассмотренное ранее уравнение (1.38). [c.29] Вектор Са есть о — приближение для исходного в норме /г [10, 21, 43]. Определение т и т осуществляется путем совмест-.ной минимизации оптических невязок. В тех случаях, когда при- содится прибегать к оператору W2 для определения Ли, схема вычислений строится по методу последовательных приближений. [c.31] Поэтому систему (1.51) фактически следует заменить системой нелинейных интегральных уравнений указанного типа (уравнения Урысона [26]). Физические задачи, для которых существенна зависимость т и т от размера частиц, возникают при исследовании оптическими методами аэрозольных систем, взаимодействующих, например, с полем влажности [19, 23]. Соответствующие практические примеры, связанные с интерпретацией поляризационных индикатрис, приводились ранее в работе авторов [17. [c.31] В заключение отметим, что изложенная выше теория оптического зондирования технически реализуется с использованием та- их систем, как поляризационные нефелометры открытого и закрытого объемов и поляризационные бистатические лидары (см. монографию [17]). [c.31] Вернуться к основной статье