ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Эффект минимума яркости огненного шара из "Физика ударных волн и высокотемпературных гидродинамических явлений " Посмотрим, как меняются с течением времени яркость и эффективная температура поверхности огненного шара в стадии отрыва ударной волны от границы светящегося тела. Когда температура фронта падает ниже 5000° К, длина пробега видимого света вырастает до величины порядка метра и огненный шар перестает излучать как абсолютно черное тело. Эффективную температуру в этих условиях следует вычислять по общей формуле (2.52) в соответствии с распределениями температуры и коэффициента поглощения по радиусу за фронтом волны ). [c.482] Указаны значения температур и плотностей в нескольких точках. Показатель адиабаты у — 1,23. [c.482] Другая типичная картина распределения коэффициента поглощения по радиусу возникает, когда температура на фронте ударной волны падает ниже 2000° К. При этом поглощение начинается не сразу за фронтом, а несколько глубже, так как в слоях, близких к фронту и нагретых при прохождении фронта до температуры ниже 2000° К, двуокиси нет, и эти слои не поглощают света. Такая картина изображена на рис. 9.12 I = 2,64-10 сек, К = 138 м, Тф — 1600° К). [c.483] Указаны значения температур и плотностей в нескольких точках. Покааатель адиабаты V = 1,30. [c.483] Таким образом, начиная с момента, когда температура на фронте становится меньше 2000° К, экранировка слоем двуокиси уменьшается и постепенно обнажается внутренняя горячая область. Эффективная температура огненного шара, пройдя через минимум, повышается шар как бы снова разгорается, что и наблюдается на опыте. [c.484] Изложенные соображения о природе минимума яркости иллюстрируются табл. 9.4, в которой представлены результаты расчета эффективных температур для взрыва с энергией Е = эрг. Тдф проходит через. минимум, равный 3600°К, а т — через максимум при температуре фронта Тф = 2600° К, близкой к температуре отрыва Тф = 2000° К. [c.484] Интересно проследить за тем, что происходит с минимумом яркости при переходе от одной энергии взрыва к другой. Все времена и размеры в сильной взрывной волне изменяются подобным образом, пропорционально Е з (благодаря приближенной справедливости автомодельного решения задачи о сильном взрыве). Грубо говоря, оптические толщины в соответствующие моменты времени (при одинаковой температуре фронта), также меняются, как Е (так как концентрация двуокиси в основной области равновесна и зависит главным образом от температуры и плотности частицы, но не от времени существования ее в нагретом состоянии). Отсюда следует, что экранировка слоем двуокиси уменьшается с уменьшением энергии взрыва, а превышение Гэф над Гф возрастает минимум становится менее глубоким. В качестве примера в табл. 9.4 приведены результаты расчета Т ф (Гф) для энергии взрыва Е = Ю эрг. Положение минимума не изменилось, а минимальная яркость стала выше Гэф min 4800 К. [c.484] Вернуться к основной статье