ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Максимальная яркостная температура для воздуха из "Физика ударных волн и высокотемпературных гидродинамических явлений " Эта формула показывает, что эффективная оптическая толщина прогревного слоя порядка единицы, т. е. геометрическая толщина порядка Ах 1/х = I. [c.470] Из таблицы 9.1 следует, что длины пробегов квантов с энергиями порядка 10—100 эв в холодном воздухе меняются от 10 до 10 см. [c.470] Легко видеть, что таковы же примерно пробеги этих квантов и в не слишком сильно нагретом воздухе в зоне прогревания. [c.471] Рассмотрим, например, ударную волну с температурой за фронтом Ту = 65 000° К. Максимум планковского спектра приходится на кванты г = 16 эв, т. е. значительная часть энергии спектра сосредоточена в области энергий от квантов, превосходяпщх потенциалы ионизации атомов и молекул Ь, I X Ъ эв. [c.471] Наибольшая температура прогревания, как показывает табл. 7.2, Т- = 9000° К. При такой температуре степень ионизации и возбуждения атомов мала, т. е. кванты Лг / поглош аются практически так же, как и в холодном воздухе. Если взять более мош ную ударную волну, скажем, с температурой за фронтом Ту = 100 000° К, то максимуму спектра соответствуют кванты = 24 эб и основная энергия спектра сосредоточена в области более высоких энергий квантов, порядка нескольких десятков эв. [c.471] Отсюда можно сделать вывод, что толш ина зоны прогревания перед ударным разрывом в волнах докритической амплитуды Ту . [c.471] Да 10 — 10 см. При этом Да увеличивается в указанных пределах, если переходить к волнам все большей амплитуды в интервале температур за фронтом от десятков тысяч градусов до Г 200 000°К, чему соответствует сдвиг по характерным энергиям квантов от км 10—30 эв до Ну 30—100 эв. [c.471] Рассмотрим теперь, насколько экранирует видимый свет зона прогревания. В табл. 9.2 приведены коэффициенты поглош ения и длины пробега красного света % = 6500 А в воздухе нормальной плотности при различных температурах. [c.471] Смысл этого понятия очевиден температура прозрачности разграничивает две температурные области в ударной волне. При Т Т Ах и воздух в зоне прогревания прозрачен для видимого света. При Т Т /V Да и воздух непрозрачен. [c.471] Следовательно, если смотреть на поверхность фронта ударной волны в направлении, нормальном к поверхности, поток видимого излучения, выходящий с поверхности ударного разрыва, будет ослаблен прогревным слоем примерно на 12%, а эффективная температура вместо 90 000° К будет равна примерно 80 000° К (при таких температурах маленькие видимые кванты лежат в рэлей — джинсовской части спектра и их интенсивность пропорциональна первой степени температуры поэтому эффективная температура просто пропорциональна яркости). [c.472] При дальнейшем увеличении амплитуды волны оптическая толщина слоя растет и яркость падает например, при повышении температуры за фронтом всего на 10 000° К при Ту — 100 000° К, Т- = 25 000° К, XV (Г ) 0,37, Гэф Тув 67 000° К, т.е. эффективная температура уже меньше 80 000° К. [c.472] Максимум яркости соответствует температуре за фронтом около Ту = 90 000° К, а максимальная эффективная температура равна примерно Гэф тах = 80 000° К ). При температуре за фронтом Ту = = 140 000° К Т 000° К, Ху, (Г ) да 1,5 и экранировка почти полная. [c.472] Вернуться к основной статье