ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Роли вязкости и теплопроводности в образовании скачка уплотнения из "Физика ударных волн и высокотемпературных гидродинамических явлений " Чтобы убедиться в этом, полезно рассмотреть задачу об одномерном стационарном движении газа с граничными условиями, соответствующими ударному сжатию невозмущенного потока в предположении, что вязкости вообще нет, и диссипация обязана исключительно теплопроводности. Исследование этого вопроса, впервые проведенное Рэлеем [18], имеет принципиальное значение, так как выявляет особенности структуры фронта ударной волны в присутствии иных механизмов теплообмена лучистого переноса энергии или электронной теплопроводности (в плазме). [c.368] Графики Т (ц) я S (т]) в этом случае имеют вид, изображенный на рис. 7.5. [c.369] Таким образом, возможно существование слабой ударной волны с непрерывным распределением гидродинамических величин во фронте и в отсутствие вязкости, когда имеется одна лишь теплопроводность. [c.370] Рассмотрим теперь достаточно сильную ударную волну. [c.370] В этом случае объем, при котором температура максимальна, заключен между начальным и конечным значениями tii С rimax С 1- Действительно, при М 1 Т) шах 1/2, а Til = (y — 1)/(y + 1) 1/4, так как показатель, адиабаты газа не может превышать 5/3. [c.370] Таким образом, при монотонном непрерывном сжатии газа от начального объема до конечного температура во фронте волны неминуемо должна была бы пройти через максимум. Графики функций Т (т]) и. S (ti) для этого случая изображены на рис. 7.7. Посмотрим, возможно ли существование непрерывного решения уравнений (7.13), (7.14) в этом случае. Из формулы (7.14) и рис. 7.7 видно, что поток тепла S, обусловленный теплопроводностью, во всем интервале изменения относительного объема от т) = 1 до т) = Til не меняет знака и направлен навстречу потоку газа S ,0. В соответствии с определением потока S = —yidTIdx, температура при изменении объема от начального до конечного может только возрастать dTldx 0. [c.370] Вернуться к основной статье