ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Равновесное излучение и абсолютно черное тело из "Физика ударных волн и высокотемпературных гидродинамических явлений " В неполностью ионизованном газе длина пробега для рассеяния квантов в непрерывном спектре всегда гораздо больше длины пробега для поглощения. Только в полностью ионизованном и очень сильно разреженном газе, когда тормозное поглощение, пропорциональное становится малым, рассеяние существенно. [c.103] В земных условиях рассеянием света практически всегда можно пренебречь по сравнению с поглощением ). Поэтому в дальнейшем мы будем опускать индекс ш у величин Су, подразумевая под ними коэф- фициент поглощения и длину пробега для поглощения. [c.103] На этом мы закончим общий обзор механизмов взаимодействия излучения с веществом. Подробному изложению этих вопросов будет посвящена гл. V. Здесь же нам нигде не понадобятся конкретные выражения для коэффициентов поглощения. [c.103] Представим себе неограниченную среду, находящуюся в состоянии термодинамического равновесия при постоянной температуре Т. В стационарных условиях поле излучения также равновесно. Термодинамическое равновесие излучения характеризуется тем, что число квантов или количество лучистой энергии, испускаемых веществом в 1 сек в 1 см я данном интервале частот йу и в данном интервале направлений й, в точности равно числу поглощаемых квантов или количеству поглощаемой веществом лучистой энергии в тех же интервалах с1И. Поле равновесного излучения изотропно, т. е. не зависит от направления и не зависит от конкретных свойств среды, являясь универсальной функцией частоты и температуры. [c.103] Пропорциональность полной плотности равновесного излучения четвертой степени температуры следует непосредственно из второго начала термодинамики и известного из классической электродинамики положения о том, что давление изотропного поля излучения равно одной трети от плотности энергии pv = f/p/3. [c.104] Подставляя это выражение в общее термодинамическое соотношение Т dS = dz р dV ), где под удельной знергией подразумевается произведение плотности излучения на объем 8 = f/pF, и замечая, что dS есть полный дифференциал, получим Up = = onst Т . Кстати сказать, соотношение р = t p/3 свидетельствует о том, что равновесное излучение можно рассматривать с термодинамической точки зрения как идеальный газ с показателем адиабаты у — 4/3. [c.104] Вернуться к основной статье