ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Замечания о точечном взрыве с учетом противодавления из "Физика ударных волн и высокотемпературных гидродинамических явлений " На поздней стадии распространения взрывной волны, когда давление во фронте ударной волны становится сравнимым с начальным давлением газа (точнее, когда р становится порядка [(у + 1)/(у — 1)] Ро см. сноску на стр. 84), автомодельное решение задачи о сильном взрыве теряет силу. [c.89] Процесс на этой стадии уже не автомоделей, так как в задаче имеются характерные масштабы длины и времени, которые можно составить из величины полной энергии взрыва Е и начальных параметров газа. Масштабом длины служит радиус сферы, начальная энергия которой сравнима с энергией взрыва = Е1роУ/ . Масштабом времени — время, за которое звук пробегает это расстояние о = о/со, где со = (уРо/Со) - Так, например, при взрыве в воздухе нормальной плотности (до = 1,25 X X 10 г/сле , рд = 1 атм, Со = 330 м сек) для энергии Е = 10 эрг, соответствующей примерно энергии, выделяющейся при взрыве 20 ООО тонн тротила, масштабы равны Го = 1 км, to — 3 сек. [c.89] Решение задачи о распространении ударной волны точечного взрыва с учетом противодавления было получено в ряде работ [8—10] путем численного интегрирования уравнений газодинамики в частных производных. Все результаты расчетов, подробные таблицы и графики распределений газодинамических величин на разные моменты времени можно-найти в указанных работах, а также в четвертом издании книги Л. И. Седова [5]. [c.89] Мы ограничимся здесь лишь некоторыми замечаниями по поводу качественного характера процесса. [c.89] Асимптотические распределения конечных плотности и температуры по радиусу вблизи центра можно найти из условия адиабатического расширения до атмосферного давления частиц, нагретых во фронте сильной ударной волны. Повторяя вычисления, сделанные в конце 25, но теперь уже без зависимости рс от t, а полагая = Pq = onst, найдем те же самые распределения по радиусу при г О, что и в задаче о сильном взрыве Q Т r-3/(v-i). [c.90] Конечные распределения Q (г) и Т г) показаны на рис. 1.53. В нагретой области сосредоточена довольно значительная доля энергии взрыва, ,порядка нескольких десятков процентов (она зависит от у)- Это—та энергия, которая пошла на необратимое нагревание газа, связанное с необратимостью процесса ударного сжатия. Остальная энергия уносится вперед вместе с ударной волной и рассеивается в пространстве. [c.90] О судьбе энергии, застрявшей в области центра, речь пойдет в гл. IX (воздух в этой области остывает за счет светового излучения). [c.90] Вернуться к основной статье