ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Ферромагнитная анизотропия из "Современная теория твердого тела " На первый взгляд кажется возможным использовать метод зон для определения распределения 5-, р- и -электронов, а метод спиновых волн — для описания поведения -электронов. Но такой расчёт не может быть проведён достаточно просто, так как из-за того, что на каждый атом приходится нецелое число -электронов, должны быть использованы более сложные волновые функцнн, чем в (143.47). [c.653] Следовательно, не существует, повидимому, одной подходящей приближённой модели, которая могла бы использоваться для вывода удовлетворительных уравнений, описывающих все свойства ферромагнитных металлов. В настоящее время мы должны использовать спиновые волны и схему зон в различных областях, в которых онн по отдельности дают наиболее удовлетворительные результаты. [c.653] Следует добавить, что приближения Гайзенберга и спиновых волн подходят для описания ферромагнетизма ионных кристаллов, таких, как магнетит и соли редких земель, у которых на каждый атом приходится целое число магнитных электронов. [c.653] Делингер ) сделал попытку, используя эмпирические данные, построить полуколичественными методами для атомов металлов переходного тнпа кривую обменного интеграла У (г), аналогичную кривой, изображённой на рнс. 282. Так как фазы никеля и кобальта с решётками плотно упакованного типа являются ферромагнитными, то это означает, что положительно для экспериментально полученных расстояний между ближайшими соседями. Полные кривые для имеют вид. [c.653] Шокли ) заметил, что коэффициент расширения для никеля увеличивается вблизи точки Кюри, а это значит, что реальное междуатомное расстояние лежит справа от максимума кривой Jg(r), что находится в противоречии с кривой на рис. 286, е. К подобному заключению пришёл Бозорс ), обратив внимание на то, что температура Кюри системы железо—никель проходит через максимум по мере того, как никель добавляется к железу. Повидимому, можно сделать надёжное заключение, что междуатомному расстоянию в кобальте, который стоит в периодической системе между железом и никелем, соответствует точка вблизи максимума кривой Jg(r). [c.655] Делингер использовал результаты этого метода для рассмотрения многих интересных и важных свойств тройных ферромагнитных сплавов, таких, как геИслеровы сплавы. [c.657] 1енне анизотропии проявляется наиболее ясно при наличии у ферромагнитных кубических кристаллов направлений легкого и трудного намагничения (см. 2). Если имеется один или меньше магнитных электронов на каждый атом, как в случае никеля, то это явление не может быть объяснено на основе обменной связи между спинами электронов различных атомов, так как можно показать ), что этот тип взаимодействия всегда приводит к изотропному выражению для энергии, записанной в виде функции от направлений намагничения. [c.657] Намагничение насыщения железа и кобальта, делённое на число исследуемых атомов, больше, чем один магнетон Бора. В этом случае возможно объяснить магнитную анизотропию, используя лишь первый член в гамильтониане (145.1). [c.658] Однако вполне вероятно, что следующие члены в (145.1) также имеют значение при определении деталей анизотропии. [c.658] Брукс ) недавно показал, что к этому вопросу можно также подойти на основе зонного приближения. [c.658] Магнитострикщ1я тесно связана с анизотропией. Однако мы здесь не будем обсуждать этого вопроса ). [c.658] Классическая теория а и а впервые была разработана Лоренцом ), ХОТЯ важные дополнения были внесены и другими исследователями -). Эта теория крайне поучительна, так как основные её результаты сохранились неизменными до сих пор. Квантовая трактовка оптических свойств твёрдого тела в принципе аналогична той, которая развита в приложениях теории излучения, гл. V. С чисто формальной точки зрення необходимо только применить теорию Дирака, для того чтобы получить оптическое поведение какого-либо твёрдого тела. Однако, в действительности не всегда пунктуально следуют этому формальному указанию, решают задачи и иначе. Обычно предпочитают составление более простых уравнений путём частного рассмотрения задачи, а не получение полного самосогласованного описания всех свойств. Причиной этого, конечно, являются трудности приложения строгой теории. [c.660] Фазовый угол между Е и Н равняется ar tg— и может быть выражен через 8 и а при решении системы (147.13). [c.662] При этих условиях волна не затухает, а Е н Н находятся в фазе. Этот случай соответствует распространению света через идеально прозрачную среду с показателем преломления л. [c.662] Таким образом, среда теперь ии идеально прозрачная, ии идеально отражающая. [c.663] Рассмотрим два случая этого типа, представляющие самостоятельный интерес. [c.663] Решение системы уравнений (147.23) показывает, что п больше Y б в этой части абсорбционной области и что k порядка величины Y а при больших значениях а и порядка величины а для малых значений. Как следует из уравнения (147.14), коэффициент отражения достигает единицы, когда а становится большой величиной. [c.665] Вернуться к основной статье