ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Орбитальный диамагнетизм квазисвязаиных электронов из "Современная теория твердого тела " Этот результат может быть понят иа основе следующих формальных аргументов. Согласно классической механике магнитное поле изменяет направление движения заряда, но не изменяет абсолютной величины его скорости. Следовательно, распределение по уровням энергии, а поэтому и функция распределения системы находящихся в равновесии зарядов не изменяется магнитным полем. Согласно (137.20) этой значит, что магнитная восприимчивость равна нулю. Тот факт, что заряды помещены в ограниченном объёме, гарантирует нам, что система находится в равновесии. [c.612] Таким образом, по мере уменьшения поля магнитный момент через определённые интервалы меняет знак разрывы происходят в точках, для которых gH равно Л /я. [c.618] Поведение кривой магнитного момента показано на рис. 275. [c.618] Значения о, определённые с помощью прямых вычислений, приведены на рис. 276. Изменения, подобные этим, наблюдались в висмуте и будут рассмотрены ниже. [c.619] Хотя рассмотрение Пай-ерлса, которое здесь излагается, справедливо только для квазисвязанных электронов, Вильсон ) показал, что второй член также появляется для почти свободных электронов и что он является мерой восприимчивости, связанной с характером движения свободных электронов в металлах. Как мы увидим, этот член может быть использован для объяснения необычно большого диамагнетизма висмута и у-фаз. [c.619] Такое выражение должно соответствовать диамагнитной восприимчивости порядка 10 . [c.623] Тот факт, что восприимчивость одинакова для всех направлений, перпендикулярных к главной оси, оправдывает наше предположение о равенстве 2 в плоскости, перпендикулярной к главной оси. [c.626] Для того чтобы включить в рассмотрение диамагнетизм типа Джонса Блэкмен добавил к теоретическому значению восприимчивости некого рую константу и подобрал параметры е, Оц и о, таким образом чтобы получить наилучшее совпадение с экспериментальными кривыми На рис. 278 изображены полученные таким образом кривые, соответ ствующие следующим параметрам о, =9,8, 02= 1,0, аз=1,Ы0 8 = 0,019 еУ. Число свободных электронов на каждый атом, вычис ленное из значения для части полосы, ответственной за колеба ния восприимчивости, равно 1,2-10 . Эта величина составляет при мерно Р/о от числа электронов, найденного Джонсом для восприимчивости при комнатной температуре. Как можно видеть из (139.31), отсутствие на опыте колебаний восприимчивости в г-направлении объясняется большим значением а,. [c.628] Вернуться к основной статье