ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Действие поля напряжений на дислокацию из "Механика упругих тел " Можно считать, что дислокация находится во внешнем поле напряжений Г. [c.270] Достаточно очевидно, что вклад внутренних упругих сил и внешних нагрузок определяется потенциалом Э. Но силы иной природы — сопротивление движению дислокации и т. п. — должны рассматриваться отдельно. [c.270] Здесь учтено, что П = т--е, т е = - е = Ун . Слагаемое Э не связано с дислокацией, при виртуальном перемещении дислокации дЭ =0. Часть Э потенциала — расходящийся интеграл ио Э не связана с внешним полем. Лишь перекрестный член характеризует действие поля на дислокацию. [c.271] Рассматриваемый вопрос неформален, поэтому выскажем еще следующие соображения. Изучая, например, электрическое поле, мы пользуемся пробным зарядом он должен быть достаточно мал, чтобы вызываемым им возмущением поля можно было пренебречь. Так же и с дислокацией ее вектор Бюргерса предполагается малым. Собственная энергия дислокации Э оказывается второго порядка малости. Заметим, что энергия поля точечного пробного заряда — расходящийся интеграл, как и Э (кратко об электростатике — в гл. 18). [c.271] Подчеркнутый интеграл берется по поверхности О л-, ограничивающей тело с разрезом. Но вклад О компенсируется интегралом с р. [c.271] Элементарная интерпретация этой формулы при создании дислокации по Вольтерра берег перемещается относительно на А, при этом поверхностные силы N совершают работу IV, равную запасенной энергии. По мнению автора, подобные рассуждения хороши как заключительные интерпретации, но не исходные основы — не следует пренебрегать формальными построениями, если они просты и убедительны. Многих ошибок (даже у вьщаюшихся авторов) не было бы при использовании мощного — но не сложного — формального аппарата. [c.272] Для определения сил, действующих на дислокацию, следует рассмотреть изменение Ж при виртуальном перемещении линии С. Речь идет о новой задаче — с другой линией С, 8 Ж определяется разностью энергий на точных решениях, В новой задаче можно использовать поверхность 2, отличающуюся от Е лишь узкой замкнутой полоской 6Е, состоящей из векторов 5г (рис. 37). [c.272] Подтвердилось предположение (3.2), получена формула Пича-Келера [117] для силы, действующей на единицу длины линии дислокации. [c.272] Чтобы пояснить этот результат, обратимся к рис. 35. Лишняя полуплоскость — в неустойчивом состоянии сдвигающее напряжение побуждает ее объединиться с нижней полуплоскость справа верхняя полуплоскость.справа оказывается без продолжения — дислокация передвинулась на период решетки. Так объясняют пластичность металлов. [c.272] Получили центральное взаимодействие. Одноименные дислокации отталкиваются, разноименные — притягиваются. [c.273] Центрального взаимодействия нет, но третий закон Ньютона выполняется, что связано с постоянством энергии Жпри трансляции пары дислокаций в неограниченной среде. [c.273] Вернуться к основной статье