ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Взаимодействие триплетных экситонов с колебаниями решетки из "Теория твёрдого тела " Взаимодействие триплетных экситонов с колебаниями решетки существенно сказывается на их свойствах. В частности, оно определяет характер их движения в кристалле. Теория этого явления рассматривалась рядом авторов [404—406]. В этом параграфе мы изложим основные элементы теории на примере кристаллов с одной молекулой в элементарной ячейке, уделяя основное внимание рассмотрению взаимодействия с колебаниями решетки электронных состояний с узкой экситонной зоной. Экситонную зону будем называть узкой, если ее энергетическая ширина меньше средней энергии теплового движения. [c.521] Характерной особенностью упрощенного оператора взаимодействия (60.4) является то, что в идеальном кристалле он оЬисы-вает однофононные процессы, при которых изменяется энергия свободного экситона, но не меняется егр квазиимпульс. Такое упрощение допустимо для состояний с узкими экситонными зонами. [c.522] Согласно общей теории запаздывающих двухвременных функций [407, 408] для определения элементарных возбуждений в системе взаимодействующих частиц достаточно вычислить фурье-образы временных запаздывающих гриновских функций. Полюсы ( ) таких функций в комплексной плоскости энергий Ё определяют энергию (Re ) и затухание (—1т г) элементарных возбуждений и их зависимость от температуры. [c.522] Исключив в уравнениях (60-9), (60.12) и (60.13) функции Ф р и П, р, найдем фурье-образ (F) искомой гриновской функции. Полюсы Gmp (Ё) определяют элементарные возбуждения в системе взаимодействующих экситонов и фононов. Естественно, что эти возбуждения будут зависеть от температуры. В следующих разделах этого параграфа мы рассмотрим частные случаи таких элементарных возбуждений. [c.524] Малая положительная величина г характеризует естественное затухание электронного возбуждения, например радиационное затухание, обусловленное не учитываемым здесь явно взаимодействием с вакуумом электромагнитного поля. [c.525] Если функция О 8, к) отлична от нуля только для некоторого числа дискретных значений 0 ,, то спектр элементарных возбуждений будет представлять бесфононное возбуждение с энер,-гией Ео к) и однофононных спутников с энергиями Е к) и Е к), которые можно найти при решении уравнения (60.22). Эти решения, в частности, можно получить графическим путем. [c.526] Вернуться к основной статье