ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Молекулярные экситоны в кристаллах с одной молекулой в элементарной ячейке из "Теория твёрдого тела " Рассмотрим два дальнейших упрощения оператора (44.14). [c.333] Тогда каждый из уровней fo можно приближенно рассматривать независимо от остальных. Матричный элемент M am характеризует резонансный обмен возбуждением Ае между молекулами пят. [c.333] Здесь и ниже для упрощения записи индекс О у буквы / опущен. [c.333] При этом операторы B (к) рождают состояния, характеризующиеся квантовыми числами f и волновыми векторами к. Операторы Bf (к) уничтожают те же состояния. [c.334] невырожденному возбужденному состоянию свободной молекулы в кристалле соответствует N различных возбужденных состояний, отличающихся значениями волновых векторов к из первой зоны Бриллюэна. В кристаллах больших размеров (по сравнению с постоянной решетки) они образуют квазинепрерывную полосу возбужденных состояний, состоящую из N подуровней. Каждое возбужденное состояние, относящееся к определенному значению волнового вектора к, является коллективным возбужденным состоянием всего кристалла. [c.334] Из вида этого оператора следует, что в образовании экситонного состояния все молекулы кристалла играют одинаковую роль. Возбуждение охватывает весь кристалл целиком. [c.335] Из (44.34) следует, что вклад второго возбужденного внутримо-, лекулярного уровня в экситонное состояние, соответствующее первому внутримолекулярному Aii уровню (или наоборот), имеет существенное значение только при выполнении неравенства ( и к) - =5 22 (й))2 j L12 (ft) 2. [c.337] Если выполняется обратное неравенство, то роль смешивания разных молекулярных состояний малосущественна и можно использовать приближение одного возбужденного уровня. [c.337] Вернуться к основной статье