ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Адиабатическая теория взаимодействия электронов с оптическими и акустическими фононами из "Теория твёрдого тела " Первые три слагаемых в это 1 выражении имеют тот же смысл, как и в функционале (34.50), а два последних, как в функционале (35.6). [c.254] Минимизируя (35.28) по электронной волновой функции г) (г), получим адиабатический потенциал р, ф основного электронного состояния как функционал от р (г) и ф(г). Экстремумы этого функционала могут быть найдены и в том случае, когда мы вначале минимизируем (35.28) по р(г) и ф(г), а затем по ф(г). [c.254] После подстановки (35.29) в (35.28) получим функционал ф(г) , зависящий только от г) (г). [c.254] На рис. 47 указаны значения Е ( я) в единицах В /4Ь как функции = 2ЫВ для значений Л = О (отсутствие взаимодействия с акустической ветвью) и А = 1 /АВ. При возрастании х уменьшается радиус электронного состояния. Рассматриваемая здесь континуальная модель кристалла применима только при значениях [.1 0,1, т. е. при 0,2L/S. Пунктирные кривые на рис. 47 указывают возможную зависимость Р ( ) при значениях 0,2Ь/В. [c.255] Важность взаимодействия электрона с акустической ветвью колебаний для образования состояний 5 малого радиуса ( са мо-захват электрона ) была впервые указана Тоязавой [120]. [c.256] Кроме континуальной модели кристалла мы использовали в этом разделе адиабатическое приближение. Поэтому полученные качественные результаты справедливы только в том случае, когда малы параметры неадиабатичности 7а = йСа/(%о/2т ) для акустических колебаний и 7о = о/( о/2т ) для оптических колебаний. [c.256] Вернуться к основной статье