ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Виртуальные фононы, сопровождающие электрон в ковалентном кристалле . 2. Перенормировка спектра медленных электронов и испускание фононов из "Теория твёрдого тела " Электрон-фононное взаимодействие обусловливает ряд специфических явлений в кристалле 1) движение электронов в кристалле всегда сопровождается движением поля деформации (поля-ронный эффект)-, 2) электроны, испуская и поглош,ая фононы, переходят из одних состояний движения в другие 3) в некоторых особых случаях взаимодействие электронов с фононами приводит к появлению сверхпроводимости и другим изменениям состояния твердого тела. [c.222] Среди элементарных возбуждений кристалла наибольшую роль играют длинноволновые возбуждения. При исследовании этих возбуждений кристалл можно рассматривать как непрерывную среду. Напомним, как описывается деформация в непрерывной среде ([116], ч. Н, 1). Пусть поле векторов смещений и[г) характеризует малое смещение точки г в новое положение г, т. е. [c.223] Предположим, что в результате упругой деформации кристалла в нем создана область с повышенной плотностью и, следовательно, с повышенной поляризуемостью. Электрон проводимости будет притягиваться к месту с повышенной поляризуемостью. Таким образом, область уплотнения действует на электрон проводимости как потенциальная яма, которая вследствие инерционности смещений атомов не успевает следить за движением электрона. [c.224] Притяжение со стороны ямы понижает энергию электрона. Строго говоря, это понижение определяется деформацией кристалла не только в месте нахождения электрона, но и в окрестной области. При деформациях, мало изменяющихся в пределах нескольких постоянных решетки, можно считать, что понижение энергии электрона (изменение закона дисперсии) в некоторой точке кристалла определяется деформацией в той же точке. [c.224] Деформационный потенциал (34.13) определяет в координатном представлении оператор энергии взаимодействия электронов с длинноволновыми акустическими колебаниями. [c.225] Если колебания решетки разделяются на продольные и поперечные (см. 8), то индекс а характеризует продольную ветвь акустических колебаний. Две поперечные ветви акустических колебаний в (34.15) вклада не вносят. [c.226] Каждое слагаемое в операторе (34.18) характеризует процессы испускания и поглощения фонона электроном. Им можно сопоставить диаграммы Фейн- . [c.227] Тогда получим (г) 0,04, что указывает на слабую связь медленных электронов с продольными акустическими фононами и оправдывает использование первого порядка теории возмущений. Таким образом, учет взаимодействия электронов с фононами кристалла не изменяет зонного характера спектра электронов и ведет к небольшому смещению границ зон и изменению эффективной массы электрона [117, 118] (см. 34.2). [c.229] Где у —объем элементарной ячейки. [c.233] Таким образом, при низких температурах сопротивление возрастает пропорционально пятой степени температуры. [c.234] Вернуться к основной статье