ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Магнитоакустические резонансные явления из "Теория твёрдого тела " При прохождении звуковых волн через металл их затухание в зйачительной мере обусловлено передачей энергии электронам проводимости. Роль неэлектронных механизмов поглощения, в частности фононных, сильно уменьшается по мере понижения температуры и возрастания электронного затухания. [c.201] Из-за большой электропроводности металла средний электрический заряд в объеме, превышающем объем элементарной ячейки, равен нулю. Следовательно, создаваемое звуком электрическое поле в металле должно быть только поперечным, т. е. ё1у = 0. Поэтому с электронами через электрическое поле могут взаимодействовать только поперечные звуковые волны. [c.201] Скорость распространения звуковых волн в металле ( 10 см/с) значительно меньще скорости электронов ( 10 см/с) на фермиевской поверхности, поэтому в (33.1) не учитывается эффект взаимодействия, вызванный отставанием движения электронов от колебаний решетки (эффект Стюарта —Толмена). При малых скоростях звука оператор (33.1) квазистационарен по отношению к быстрым электронам. Оператор (33.1) задан в системе координат, связанной с деформированной звуковыми колебаниями решеткой. В такой системе координат локально сохраняется периодичность кристалла и можно пользоваться понятием квазиимпульса. [c.202] Интегрирование в (33.17) выполняется по поверхности Ферми. [c.204] Таким образом, при выполнении неравенств (33.20) и (33.21) коэффициент поглощения имеет бесстолкновительный характер, так как он не зависит от времени релаксации х и, следовательно, не зависит от температуры. [c.205] Скорость электронов в -пространстве на поверхности Ферми нормальна к ней. Поэтому наиболее сильно поглощаются звуковые волны, распространяющиеся перпендикулярно экстремальным сечениям поверхности Ферми. Изучая поглощение звука для разных направлений распространения, можно определить ориентацию экстремальных сечений поверхности Ферми. Более полные данные о форме и размерах поверхности Ферми дают измерения поглощения звука в металле, помещенном в магнитном поле. Теорию этого явления мы рассмотрим в следующих разделах этого параграфа. [c.206] Вернуться к основной статье