ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Спниовые волиы в неферромагиитных металлах из "Теория твёрдого тела " Следовательно, при низких температурах магнитный момент кристалла уменьшается при возрастании температуры пропорционально 03/2 —закон трех вторых Блоха. [c.113] Теория спиновых волн в антиферромагнетиках развивалась в работах Боголюбова и Тябликова [45]. Здесь мы рассмотрим только основные представления, используемые в теории более полное изложение можно найти в монографии [46]. [c.113] Одним из примеров двухподрешеточного антиферромагнетика является кубический кристалл КЬМпРэ с температурой Нееля, равной 82,5 °К. Поле анизотропии в этом кристалле направлено вдоль оси третьего порядка и весьма мало ( 4э) по сравнению с полем обменного взаимодействия ( 8,9-10 э). [c.113] Оператор Яг содержит более высокие степени бозонных операторов. [c.114] Поскольку в антиферромагнетике значительно меньше обменных интегралов, то в (18.19) следует сохранить только положительный знак перед корнем. [c.116] Следовательно, энергия длинноволновых магнонов в антиферромагнетиках линейно зависит от волнового вектора. Такая же зависимость характерна и для акустических фононов. Поэтому магноны антиферромагнетика вносят в теплоемкость кристалла при низких температурах вклад, также пропорциональный третьей степени температуры. [c.116] Таким образом, для одномерного кристалла не имеется упорядоченного состояния намагниченности подрешеток, так как т о ( ) логарифмически расходится. При повышении температуры неупорядоченность возрастает. Антиферромагнитное состояние при низких температурах может наблюдаться только в трехмерных и двумерных кристаллах. [c.118] В основном состоянии при низкой температуре суммарный спин электронов равен нулю, так как электроны с противоположными ориентациями спинов занимают нижайшие энергетические уровни. В постоянном магнитном поле Яо уровни, соответствующие разной ориентации спинов, смещены по энергии (зеемановское расщепление) на величину кНо, где = е/2тс — магнитный дипольный момент электрона проводимости, — гиромагнитное отношение, близкое к двум. Напри.мер, в кристалле калия значение == 1,9997. [c.119] Изменение ориентации спина электрона, находящегося в магнитном поле Яо, соответствует изменению энергии хЯд. В щелочных металлах такое изменение энергии вйзможно только для электронов, находящихся на поверхности Ферми. Изменение ориентации спина электронов, находящихся внутри сферы Ферми, требует значительно большей энергии для перевода электрона на свободный уровень вне сферы Ферми. [c.119] Теория таких спиновых волн впервые развивалась Силиным в 1958 г. [47, 48], а затем Плацманом и Вольфом [49]. Экспериментально спиновые волны впервые обнаружены Шульцем и Данифером [50] в кристаллах Ыа и К, находящихся в магнитном поле 3250 э при температуре 1,4°К. [c.120] В пластинке конечной толш,ины I волновой вектор принимает дискретные значения кп = пл1Ь, зависящие от толщины I образца. Возбуждения с волновыми векторами соответствуют разным частотам (кп), вблизи которых восприимчивость (а , кп) имеет максимальное значение с шириной (1/Т+1/т). [c.121] В экспериментах Шульца и Данифера [50] в случае кристаллов натрия толщиной = 0,0236 см в поле Яо = 3250 э при температуре 1,4 °К были найдены значения х = 3,95-10 се/с и 1 2,0-10 сек. Значение т уменьшается при повышении температуры, что приводит к уменьшению интенсивности и расширению резонанса. В Ма при температуре 11°К резонансы с /гфО практически не наблюдались. [c.121] Вернуться к основной статье