ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Макроскопическая теория поляритонов из "Теория твёрдого тела " При исследовании поперечных оптических фононов в предыдущем параграфе мы учитывали только статическое кулоновское взаимодействие между ионами. Запаздывающее взаимодействие переносится поперечными электромагнитными волнами, которые порождаются при поперечных оптических колебаниях ионов. Взаимодействие квантов свободного электромагнитного поля — фотонов и фононов поперечных оптических колебаний особенно велико, когда их энергии и волновые векторы почти равны. В этих условиях стационарным состояниям кристалла отвечает смесь фононов и фотонов. Эти новые элементарные возбуждения были названы поляритонами [9]. [c.64] Правая часть этого равенства совпадает с диэлектрической поляризуемостью е(со) кристалла (11.20), вычисленной без учета запаздывания взаимодействия. [c.65] Однако в окрестности значений = У боЙ//с поляритоны представляют собой весьма сложную смесь ( тонов и фононов. [c.66] На правой половине рис. 16 изображены две ветви частот поляритонных возбуждений, на левой половине этого рисунка показано, как проявляются эти возбуждения на значениях показателя преломления п и коэффициента поглощения электромагнитных волн заданной частоты со, распространяющихся внутри кристалла. Таким образом, поляритонные возбуждения являются не чем иным, как стационарными электромагнитными волнами внутри кристалла. Энергия этих волн естественно включает и энергию поляризационных колебаний кристалла. [c.66] Зависимости частот и двух ветвей поляритонных возбуждений от волнового вектора А (справа) и квадратов показателя преломления л и коэффициента поглощения х от вуют электромагнитным волнам частоты со (слева). [c.66] Вернуться к основной статье