ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Преломление и отражение па поверхности металла из "Основы оптики Изд.2 " Так как /г — комплексно, то комплексным окажется и 0,. Таким образом, эта величина уже не имеет простого смысла угла преломления. [c.571] В общем случае поверхности постоянной амплитуды и поверхности постоянной фазы не совпадают друг с другом, и поэтому волна в металле оказывается неоднородной. [c.572] Если квадратный корень в (9) обозначить Через п, то уравнение для sinOJ можно переписать в виде sm 9 = sin 0,/п, т. е. в форме закона Снеллиуса. Однако здесь п зависит не только от величин, характеризующих среду, но и от угла падения 0 . [c.572] Подставляя комплексное значение для 0 из (1) в формулы Френеля (см. п. 1.5 2), легко также получить выражения для амплитуд и фаз преломленной и отраженной волн R явном виде они будут приведены в п 13.4.1 при изложении теории слоистых проводящих сред. Здесь мы покажем, как можно получить оптические постоянные металла из наблюдений отраженной волны. [c.572] Пусть ф и — фазы, а р, и — абсолютные значения коэффициентов отражения, т. е. [c.572] Предположим, что падающий свет линейно поляризован и азимутальный угол равен аг, т. е. [c.572] Необходимо напомнить, что в случае нормального падения направления падающего и отражен ого лучей протпвоположны, таким образом, отрицательная величина означает, что направление поляризации линейно поляризованного света не изменяется в пространстве. Оно пе меняется и при скользящем гле падения. [c.573] По очевидным причинам угол а г называется углом восстановленной поляризации, хотя его обычно определяют только для падающего света, линейно поля-ршоваиного с азимутом =45°. Значения а, и Р, относящиеся к главному 1лу падения 0 = 0,, обозначим соответственно через и Р. Если мы представим, что вокруг эллипса поляризации отраженного света, падающего под главным углом (дополнительная компенсация отсутствует), описан прямоугольник, стороны которого параллельны и перпендикулярны плоскости падения, то огнотеиие его сторон составляет Я tga,, а угол между диагональю и плоскостью падения равен а (рис. 13.1). [c.573] Вообще говоря, проблема заключается пен том, чтобы напти tjj и Д по известным значениям я и /с, а чтобы определить п и к из экспериментально наблюдаемых амплитуды и фаЗы света, отраженного от металла. [c.574] Оптические постоянные многих метал.лов опреде.пя,лись с помощью измерений в отраженном свете. В табл. 13.2 приведены значения постоянных, найденные различными исследователями для длины волны, соответствующей желтой области видимого спектра. Металлы расположены в порядке убывания их отражательной способности 31. Отмстим, что во всех случаях п Спк, и поэтому, согласно (13.1.16а), и, следовательно, к отрицательны (поскольку в оптическом диапазоне I). На первый взгляд представляется, что отрицательной диэлектрической проницаемости нельзя приписать физический смысл. [c.575] Позже мы покажем, что это не так и что отрицательное значение е можно объяснить, исходя нз некоторых простых предположений об электронном механизме проводимости. Из табл. 13.2 может показаться, что значения га 1 всегда связаны с высокой отражательной способностью, однако это не является общим правилом ). [c.576] Правая часть последнего уравнения не зависит от природы металла. Это хорошо известная функция V и Г, причем функция К (V, Т) точно известна и из эксперимента, и из теории и выражается знаменитой формулой Планка ). [c.577] Вернуться к основной статье