ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Другие задачи из "Основы оптики Изд.2 " В пастояш,ем параграфе коротко рассматривается несколько других дифракционных задач. [c.542] Рассмотрим -поляризацию для точно такого же случая, какив 11.5.1, но теперь дифракционное препятствие состоит из двух экранов. Пусть один из иих (экран 1) занимает полуплоскость у— О, х 0, другой (экран 2) — полуплоскость у= — а, j 0. Удобно ввести дополнительные координаты г и 6, измеряемые от края (О, —а) экрана 2. [c.542] Здесь снова следует отметить симметрию Р ( i) относительно i и fAo- Кроме того, когдаа = 0, имеем i7/( .i) = , С г (fi) =0, и (14) сводится к (11.5.6). [c.544] Бесконечную сумму по q можно представить в замкнутой форме, если снова написать интегральное уравнение, решаемое при помощи теоремы вычетов Коши. Как и в предыдущей задаче, необходиью представить некоторую функцию в виде двух множителей. Один из них должен быть свободен от сингулярностей и нулей в верхней полуплоскости и по абсолютной величине возрастать там до бесконечности, а другой должен обладать такими же характеристиками в нижней полуплоскости. Более подробно с этими множителями можно познакомиться в статьях Карлсона и Хейнса, на которые мы уже ссылались. [c.544] Следующее приближение, учитывающее члены (to) , значительно сложнее. Различные авторы независимо получили для него одинаковые выражения ([35. 38], см. также [13]). [c.545] Задача о дифракции на полуплоскости, находящейся между двумя различными однородными средами, была впервые рассмотрена Хансоном [401. Задача решается методом, изложенным в настоящей главе она используется в теории распространения радиоволн над поверхностью Земли [411. [c.546] Были выполнены два исследования дифракции на полуплоскости в менее идеализированных условиях. В первом [42[ была введена конечная, хотя и большая проводимость, что вынуждало использовать приближенные граничные условия во втором [43] предполагалось, что плоскость является идеально проводящей, но имеет конечную, хотя и малую толщину. [c.546] Вернуться к основной статье