ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Дифракция на плоском экране электромагнитная форма принципа Бабине из "Основы оптики Изд.2 " Предположим, что электромагнитное поле Е , Н падает па систему бесконечно тонких идеально проводящих пластинок, лежащих в плоскости у = д. Пусть М обозначает часть этой плоскости, занятую металлом, а А — оставшиеся отверстия . Таким образом, М я А вместе составляют полную плоскость. Как каждая часть (Ai или А), так и обе они могут иметь бесконечные размеры. [c.516] Здесь (а) — основное граничное условие для идеального проводника, тогда как (б), следующее из (11.2.2),— удобный способ выразить отсутствие в А индуцированных токов. Если (б) удовлетворяется длн дифрагировавшего поля в области у О, а для его сятределення н области г/s O используется (11.2.1), то выполняется условие непрерывности при переходе через А. [c.516] Теперь легко вывести принцип Бабине для электромагнитных волп и идеально проводящих экранов в точном виде [18, 19]. Как и при классическом изложении принципа (см. и. 8.3.2), здесь устанавливается соотношение между соответствующими полями в присутствии основного экрана и дополнительного экрана, полученного путем замены проводящих топких пластинок отверстиями различие заключается в том, что падающее на дополнительный экран иоле отлично от того, которое падает на основной экран, и получается из него преобразованием Е— Н. [c.516] Вернуться к основной статье