ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Изображение протяженных предметов из "Основы оптики Изд.2 " Что касается двух оставшихся типов первичной аберрации (кривизны поля н дисторсии), то мы уже показали, что они пе нарушают структуру трехмерного изображения, а только смещакэт положение дифракционного фокуса. Поэтому диаграммы изофот вблизи фок са при наличии таких аберраций ие отличаются от соответствующих диаграмм для свободных от аберраций изображений (см. рис. 8.39), а лишь смещаются относигельно личины, указанные в табл. 9.3. [c.441] Мы рассмотрим отображения когерентным и некогерентным светом ра.ч-дельно. [c.441] Оптическую систему можно охарактеризовать с помощью функции пропускания К х, у,й Х., уд, которая определяется как комплексная амплитуда возмущения (рассчитанного на единицу площади в плоскости (ло, /о)) в точке (Хг, Уу) в плоскости параксиального изображения, обусловленного возмущением с единичной амплитудой и нулевой фазой в точке предмета (х , уа). Функция пропускания зависит, конечно, и от длины волны X, однако эта зависимосгь учитываться не будет, поскольку мы рассматриваем только монохроматический свет. [c.442] Бесконечные пределы интегрирования играют чисто формальную роль, поскольку вне области, которая посылает свет в пространство изображений системы, величина и К равна нулю. [c.442] Как мы видим, предельное значение в этом случае точно равно половине соответствующей величины, получающейся при когерентном освещении. [c.446] Нормированные кривые частотного отганка при некогерентном освещении и выбранных положениях фокуса системы, обладающей небольшой первичной сферической аберрацией Ф=Л(р / р ) ., С =1[41]. [c.448] Значение Л=0 соответствует параксиальной фокальной плоскости, В= —2 плоскости изображенн проходящей через краевой фокус. [c.448] Вернуться к основной статье