ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Трехмерное распределение света вблизи фокуса из "Основы оптики Изд.2 " ОТ нее в освещенной области (рис. 8.37). На границе теии (w — ОУ имеем /// = = 1/4. В области тени /// ° монотонно уменьшается до нуля. Эти выводы хорошо согласуются с экспериментальными результатами. [c.397] Рассматривая распределение света вблизи фокуса, мы будем основываться на исследованиях Ломмеля и Струве, но для удобства и наглядности начнем с интегрального представления поля в виде, предложенном Дебаем. [c.397] Заметим, что точка Р лежит в прямом пучке света или в геометрической тени, смотря по тому, будет ли у/ и 5й 1. [c.399] Этим завершается формальное решение нашей задачи. Далее мы обсудим некоторые выводы и.ч него. [c.401] Таким образом, I (и, и) остается неизменной при замене и на—м. Значит, близ фокуса распределение интенсивности симметрично относительно геометрической фокальной плоскост,и. Конечно, распределение интенсивности симметрично также и относительно оси и = 0. [c.401] Особый интерес представляет трубчатая структура светлой центральной части дифракционного изображения, хорошо заметная на рисунке ее существование носг лировалось на основании эксперимента.чьных данных еще в 1894 г. Тейлором [921. Именно этой структурой изображения определяется допуск в положении плоскости изображения в системах, формирующих изображение. [c.401] Ниже рассматриваются несколько интересных частных случаев. [c.401] Как и следовало ожидать, мы получили формулу Эйри (8.5.14) для дифракции Фраунгофера на круглим отверстии. [c.402] Например, при использовании пучка //10(//а = 20) для света с длиной волны Х = 5-10 см этот допуск составляет около 0,5-20 -5-10 с и = 0,1 мм. [c.402] Подставив выражения (21) Ломмеля для интенсивности в (33), можно разложить интеграл в ряд, содержащий функции Бесселя. Так как эта процедура слишком длинна, мы приведем только окончательный результат, полученный Вольфо.м 1931. Асимптотические приближения для Ци, V) получены Фокке [94]. [c.403] Заметим, что, в отличие от распределения интенсивности, распределение фаз нельзя выразить только через м и у, так как оно имеет структуру, зависящую от угловой апертуры геометрического пучка лучей. Далее каждая ветвь многозначной функции (р (и, v) непрерывна по и и v во всех точках, где интенсивность не исчезающе мала, а в точках с нулевой интенсивностью она неопределенна. В фокусе, где u — v = 0, одно из ее значений равно —л/2. [c.405] Аномалия фазы 8 вдоль геометрических лучей, проходйцих через фокус гомоцентрического пучка с //3,5 [87]. [c.407] Вернуться к основной статье